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Synchrotron X-ray and neutron powder diffraction experiments on Sr(OH)I, Sr(OD)I and Ba(OD)I have been performed at ambient temperature. The structure data obtained by Rietveld refinement confirm the laurionite-type structure {Pnma, Z = 4; RI = 5.9, 7.9 and 7.8%; a = 7.7294 (1), b = 4.24697 (7) and c = 10.7374 (1) Å [Sr(OH)I]; a = 7.7303 (8), b = 4.2465 (4) and c = 10.7399 (10) Å [Sr(OD)I]; a = 8.0291 (9), b = 4.4961 (5) and c = 11.0196 (16) Å [Ba(OH)I]; a = 8.0203 (13), b = 4.4912 (7) and c = 11.0193 (14) Å [Ba(OD)I]} proposed from IR and Raman spectra. In contrast to the respective lead compound, only very weak hydrogen bonds are formed. The strength of the hydrogen bonds of OH− ions in condensed material is discussed with respect to intermolecular H...Y distances, furcation of the bonds and M—O bond lengths (synergetic effect). The longest H...Y distances (Y′ = Cl, Br, I), for which hydrogen bonds due to OH− have been established, are 2.80, 2.90 and 3.25 Å, respectively.

Die FIR‐Spektren von MnS2, FeS2 und NiS2 werden im Bereich von 600 bis 30 cm−1 analysiert und den fünf IR‐aktiven Translationsschwingungen des Pyritgitters zugeordnet. Die Symmetriekoordinaten der Gitterschwingungen und angenäherte Schwingungsformen konnten aus der Faktorgruppe abgeleitet werden. Die große bathochrome Verschiebung (bis 220 cm−1) der Absorptionsmaxima des MnS2 gegenüber FeS2 wird im Zusammenhang mit der Stärke der Metall–Schwefel‐Bindung diskutiert.

IR and Raman spectra of Zn(OH)F, p-Zn(0H)Cl and isostructural Ca(0H)Cl and Cd(0H)CI and of deuterated specimens recorded at ambient and liquid nitrogen temperature are presented and assigned to OH(0D) stretching, librational and translational modes. The spectra obtained are discussed on the hasis of the layered crystal structures of these hydroxide halides. The main results are (i) detection and proof of the presence of very weak hydrogen bonds in the case of M(0H)CI (M = Ca, Cd) and for OH(2) of Zn(0H)F [in addition to ordinary hydrogen bonds in the case of &Zn(OH)CI and OH(1) of Zn(0H)Fj with OH stretching wavenumbers of the corresponding hydroxide ions partially greater than that of free, gaseous OH-ions, (ii) a less symmetrical structure of Ca(0H)CI and Cd(0H)CI compared with that obtained from the heavy atoms alone and (iii) proof of the presence of two different kinds of hydroxide ions in nearly equal amounts in Zn(0H)F containing two lattice sites each occupied by F-and OH-. The high-energy shift of the OH modes mentioned above is attributed to the synergetic effect.~~ ~~~

Die Strukturen des SrCl2 · 1 H2O, orthorhombisch, Pnma, a = 1088,1(1), b = 416,2(1), c = 886,4(1) pm, Z = 4, drö = 2,92 Mg m−3, R = 0,052 für 755 Reflexe und des SrBr2 · 1 H2O, orthorhombisch, Pnma, a = 1146,4(1), b = 429,5(1), c = 922,9(1) pm, Z = 4, drö = 3,88 Mg m−3, R = 0,056 für 762 Reflexe wurden nach der Schweratommethode bestimmt und mit Fourier‐ und Least‐squares‐Verfahren verfeinert. Die Struktur besteht aus [SrX2 · H2O]n‐Schichten senkrecht [100] mit SrH2OSrH2O‐Zick‐Zack‐Ketten parallel [010]. Die SrO‐Abstände betragen 265,1(3) pm beim SrCl2 · 1 H2O und 265,9(4) pm beim SrBr2 · 1 H2O. Die kürzesten SrCl‐ und SrBr‐Abstände (298,9(1) bzw. 315,3(1) pm) liegen innerhalb der Schichten. Die Umgebung des Sauerstoffs und des Strontiums ist verzerrt tricapped‐trigonal‐prismatisch. Die Orientierung der Kristallwassermoleküle konnte mit Hilfe schwingungsspektroskopischer Messungen bestimmt werden. Die Wasserstoffatome H1 und H2 bilden verzweigte, unterschiedlich starke Wasserstoffbrücken zu benachbarten Halogenidionen aus. Die entsprechenden O···X‐Abstände sind 331,9(4) und 320,2(4) pm beim SrCl2 · 1 H2O bzw. 340,8(4) und 333,8(4) pm beim SrBr2 · 1 H2O. Die übrigen OX‐Abstände liegen zwischen 310,3(5) und 323,7(5) pm beim SrCl2 · 1 H2O bzw. 323,5(5) und 333,2(6) pm beim SrBr2 · 1H2O.