No abstract

No abstract

No abstract

No abstract

СОДЕРЖАНИЕВВЕДЕНИЕ В самом общем случае переход ядра из возбужденного в более низкое состояние может произойти путем одновременного испускания некоторого числа фотонов, конверсионных электронов и электронно-позитронных пар *). Однако обычно наиболее вероятным процессом, сопровождающим ядерный переход, является испускание одного фотона. Процессы испу-скания одного электрона или одной пары имеют меньшую вероятность, но приобретают особенно важное значение, если однофотонный переход запрещен. Все остальные процессы гораздо менее вероятны по сравнению с первыми тремя и играют значительную роль лишь в тех случаях, когда первые три процесса одновременно запрещены.Можно классифицировать переходы ядер по величине общего момента количества движения L, уносимого испускаемыми фотонами, электронами и парами. Так, например, если L = 2, то переход называется квадруполь-ным; при L = 1 переход будет дипольным **). Если же общий момент коли-чества движения испускаемых при ядерном переходе частиц равен нулю, такой переход -монопольный.Поскольку момент количества движения одного фотона не может быть равным нулю, при монопольных переходах однофо-тонное испускание абсолютно запрещено ***).На основании закона сохранения момента количества движения справедливо | /; -// | <.£<;/; + Jf, где J% ж Jf -полные моменты количества движения ядра в начальном и конечном состояниях. Отсюда вытекает, что монопольные переходы возможны лишь при неизменном полном моменте количества движения ядра, т. е. при 1) J t = Jf = 0 *) Последнее возможно, если энергия ядерного перехода Д>2т о с 2 , где TOQC 2 -энергия покоя электрона. **) Согласно общепринятой классификации переходов в теории мультипольного излучения 1-7 . ***) В обычно используемых первых двух приближениях теории возмущений (о высших приближениях см. в конце § 1).