Currently, X-ray photoelectron spectroscopy (XPS) is widely used to characterize the nanostructured material surface. The ability to determine the atom distribution and chemical state with depth without the sample destruction is important for studying the internal structure of the coating layer several nanometers thick, and makes XPS the preferable tool for the non-destructive testing of nanostructured systems. In this work, ultra-soft X-ray spectroscopy methods are used to study hidden layers and interfaces of pyrolytic tungsten carbide nanoscale coatings on the multi-walled carbon nanotube (MWCNT) surfaces. XPS measurements were performed using laboratory spectrometers with sample charge compensation, and Near Edge X-ray Absorption Fine Structure (NEXAFS) studies using the Russian–German dipole beamline (RGBL) synchrotron radiation at BESSY-II. The studied samples were tested by scanning and transmission electron microscopy, X-ray diffractometry, Raman scattering and NEXAFS spectroscopy. It was shown that the interface between MWCNT and the pyrolytic coating of tungsten carbide has a three-layer structure: (i) an interface layer consisting of the outer graphene layer carbon atoms, forming bonds with oxygen atoms from the oxides adsorbed on the MWCNT surface, and tungsten atoms from the coating layer; (ii) a non-stoichiometric tungsten carbide WC1-x nanoscale particles layer; (iii) a 3.3 nm thick non-stoichiometric tungsten oxide WO3-x layer on the WC1-x/MWCNT nanocomposite outer surface, formed in air. The tungsten carbide nanosized particle’s adhesion to the nanotube outer surface is ensured by the formation of a chemical bond between the carbon atoms from the MWCNT upper layer and the tungsten atoms from the coating layer.

By means of consistent solution of the motion equation for magnetization the consideration of energy dissipation for magnetostatic surface waves propagating on in-plane magnetized ferrite plate is regarded. The complex character of the wave number caused by the dissipation is revealed. In this case the dispersion relations for the real and imaginary parts of the wave number are obtained. It is shown that dispersion curves are limited both by the wave number and frequency, and these restrictions tighten with an increase in the damping parameter. Also, it is predicted that there is a new set of branches of the backward dissipative waves. Both for forward and backward waves there is a critical value of the damping parameter and propagation angle, beyond which it does not exist.

Аннотация. В схеме «накачки-зонда» рассмотрена задача для трехслойной структуры, представляющей собой подложку (буферный слой), на обеих по-верхностях которой нанесены две пленки, одна из которых имеет высокий ко-эффициент теплового расширения, а вторая -высокие магнитоупругие свой-ства. Воздействие импульса света на первую пленку за счет теплового расши-рения возбуждает в ней интенсивные упругие колебания. Эти колебания, прой-дя через буферный слой и попадая на вторую пленку, возбуждают в ней за счет магнитострикции интенсивные колебания намагниченности. Получены связан-ные нелинейные уравнения движения намагниченности и упругого смещения, решенные в случае совпадения частот магнитного и упругого резонансов. Ис-следовано развитие во времени упругих и магнитных колебаний в предположе-нии, что основную роль в возбуждении магнитных колебаний играет форма ко-нечного фронта импульса упругого смещения. Рассмотрены три возможных ва-рианта формирования конечного фронта импульса упругого смещения: режимы малого, среднего и большого затухания. Показано, что в режиме малого затуха-ния на конечном фронте импульса формируются интенсивные упругие колеба-ния, частота которых равна резонансной, а амплитуда в несколько раз может превышать амплитуду исходного импульса. В этом случае в момент начала действия упругого импульса возбуждаются сильные магнитные колебания, ча-стота которых определяется суммарным действием внешнего поля и поля маг-