A study of charm hadron production in $$Z^0 \to c\bar c$$ and $$Z^0 \to b\bar b$$ decays at LEPdecays at LEP

Alexander, G.; Allison, J.; Altekamp, N.; Ametewee, K.; Anderson, K. J.; Anderson, S.; Arcelli, S.; Asai, S.; Axen, D.; Azuelos, G.; Ball, A. H.; Barberio, E.; Barlow, R. J.; Bartoldus, R.; Batley, J. R.; Beaudoin, G.; Bechtluft, J.; Beeston, C.; Behnke, T.; Bell, A. N.; Bell, K. W.; Bella, G.; Bentvelsen, S.; Berlich, P.; Bethke, S.; Biebel, O.; Blobel, V.; Bloodworth, I. J.; Bloomer, J. E.; Bock, P.; Bosch, H. M.; Boutemeur, M.; Bouwens, B.; Braibant, S.; Brown, R. M.; Burckhart, H.; Burgard, C.; Bürgin, R.; Capiluppi, P.; Carnegie, R. K.; Carter, A. A.; Carter, J. R.; Chang, C. Y.; Charlesworth, C.; Charlton, D. G.; Chrisman, D.; Chu, S. L.; Clarke, P. E.L.; Cohen, I.; Conboy, J. E.; Cooke, O. C.; Cuffiani, M.; Dado, S.; Dallapiccola, C.; Dallavalle, G. M.; Jong, S. J. De; Pozo, L. A. del; Desch, K.; Dixit, M. S.; Silva, E. Do Couto E; Doucet, M.; Duchovni, E.; Duckeck, G.; Duerdoth, I. P.; Edwards, J. E.G.; Estabrooks, P. G.; Evans, H.; Evans, Meirin Oan; Fabbri, F.; Fath, P.; Fiedler, F.; Fierro, M.; Fischer, H. M.; Folman, R.; Fong, D. G.; Foucher, M.; Fukui, H.; Fürtjes, A.; Gagnon, P.; Gaidot, A.; Gary, J. W.; Gascon, J.; Gascon-Shotkin, S. M.; Geddes, N. I.; Geich-Gimbel, C.; Gentit, F. X.; Geralis, T.; Giacomelli, G.; Giacomelli, P.; Giacomelli, Roberto; Gibson, V.; Gibson, W. R.; Gingrich, D. M.; Goldberg, J.; Goodrick, M. J.; Gorn, W.; Grandi, C.; Gross, E.; Gruwé, M.; Hajdú, C.; Hanson, G.; Hansroul, M.; Hapke, M.; Hargrove, C. K.; Hart, P. A.; Hartmann, C.; Hauschild, M.; Hawkes, C. M.; Hawkings, R. J.; Hemingway, R. J.; Herten, G.; Heuer, R. D.; Hildreth, M.; Hill, J. C.; Hillier, S. J.; Hilse, T.; Hoare, J.; Hobson, P. R.; Homer, R. J.; Honma, A. K.; Horváth, D.; Howard, Robert; Hughes-Jones, R. E.; Hutchcroft, D. E.; Igo‐Kemenes, P.; Imrie, D. C.; Ingram, Martin; Jawahery, A.; Jeffreys, P. W.; Jérémie, H.; Jimack, M.; Joly, A.; Jones, C. R.; Jones, G.; Jones, M.; Jones, Roger; Jost, U.; Jovanović, P.; Junk, T. R.; Karlen, D.; Kawagoe, K.; Kawamoto, T.; Keeler, R.; Kellogg, R. G.; Kennedy, B. W.; King, B. J.; Kirk, J.; Kluth, S.; Kobayashi, Tatsuo; Kobel, M.; Koetke, D. S.; Kokott, T. P.; Komamiya, S.; Kowalewski, R.; Kress, T.; Krieger, P.; Krogh, J. von; Kyberd, P.; Lafferty, G.; Lafoux, H.; Lahmann, R.; Lai, W. P.; Lanske, D.; Lauber, J.; Lautenschlager, S. R.; Layter, J. G.; Lazic, D.; Lee, A. M.; Lefebvre, E.; Lellouch, D.; Letts, J.; Levinson, L. J.; Lewis, C.; Lloyd, S. L.; Loebinger, F. K.; Long, G. D.; Losty, M. J.; Ludwig, J.; Luig, A.; Malik, A.; Mannelli, M.; Marcellini, S.; Markus, C.; Martin, A. J.; Martín, J. P.; Martı́nez, G.; Mäshimo, T.; Matthews, W.; Mättig, P.; McDonald, W. J.; McKenna, J. A.; Mckigney, E. A.; McMahon, T. J.; McNab, A.; McPherson, R. A.; Meijers, F.; Menke, S.; Merritt, F. S.; Mes, H.; Meyer, J.; Michelini, A.; Mikenberg, G.; Miller, D. J.; Mir, R.; Mohr, W.; Montanari, A.; Mori, T.; Morii, M.; Müller, U.; Neal, H. A.; Nellen, B.; Nijjhar, B.; Nisius, R.; O’Neale, S. W.; Oakham, F. G.; Odorici, F.; Ogren, H.; Omori, T.; Oreglia, M. J.; Orito, S.; Pálinkás, J.; Pansart, J. P.; Pásżtor, G.; Pater, J. R.; Patrick, G. N.; Pearce, M. J.; Petzold, S.; Pfeifenschneider, P.; Pilcher, J. E.; Pinfold, J. L.; Plane, D. E.; Poffenberger, P.; Poli, B.; Posthaus, A.; Przysiezniak, H.; Rees, D. L.; Rigby, D.; Robins, S. A.; Rodning, N.; Roney, J. M.; Rooke, A.; Ros, E.; Rossi, A. M.; Rosvick, M.; Routenburg, P.; Rozen, Y.; Runge, K.; Runólfsson, Ö.; Rüppel, Uwe; Rust, D. R.; Ryłko, R.; Sarkisyan, E. K.G.; Sasaki, M.; Sbarra, C.; Schaile, A. D.; Schaile, O.; Scharf, F.; Scharff-Hansen, P.; Schenk, P.; Schmitt, B.; Schmitt, S.; Schröder, M.; Schultz‐Coulon, H.‐C.; Schulz, M.; Schütz, P.; Scott, W. G.; Shears, T.; Shen, B. C.; Shepherd-Themistocleous, C. H.; Sherwood, P.; Siroli, G. P.; Sittler, A.; Skillman, A.; Skuja, A.; Smith, A. M.; Smith, T. J.; Snow, G. A.; Sobie, R.; Söldner-Rembold, S.; Springer, R. W.; Sproston, M.; Stahl, A.; Starks, M.; Steiert, M.; Stephens, K.; Steuerer, J.; Stockhausen, B.; Strom, D.; Strumia, F.; Szymański, P.; Tafirout, R.; Talbot, S. D.; Tanaka, Shun‐ichi; Taras, P.; Tarem, S.; Tecchio, M.; Thiergen, M.; Thomson, M.; Torne, Eckhard von; Towers, S.; Tscheulin, M.; Tsukamoto, T.; Tsur, E.; Turcot, A. S.; Turner-Watson, M. F.; Utzat, P.; Kooten, R. Van; Vasseur, G.; Verzocchi, M.; Vikas, P.; Vincter, M. G.; Vokurka, E. H.; Wäckerle, F.; Wagner, A.; Ward, C. P.; Ward, D. R.; Ward, J. J.; Watkins, P. M.; Watson, A. T.; Watson, N. K.; Weber, P.; Wells, P. S.; Wermes, N.; White, J. S.; Wilkens, B.; Wilson, G. W.; Wilson, J. A.; Włodek, T.; Wolf, G.; Wotton, S. A.; Wyatt, T. R.; Yamashita, Shinji; Yekutieli, G.; Zacek, V.

doi:10.1007/bf02909127

Cited by 45 publications

(42 citation statements)

References 25 publications

Supporting

Mentioning

Contrasting

Unclassified

Order By: Relevance

“…[25]. The B(D * 0 → D 0 π 0 ) was calculated from the two most precise measurements [29,30] [25] 3 0 .70 ± 0.50, BELLE [7] D * + → D 0 π + 67.70 ± 0.50 [25] 6 8 .13 ± 1.40, ALEPH [11] 67.70 ± 0.50, ALICE [21][22][23] 55.00 ± 4.00, ARGUS [3][4][5] 67.70 ± 0.50, ATLAS [24] 67.70 ± 0.50, BELLE [7] 67.60 ± 0.50, H1 [18] 67.70 ± 0.50, ZEUS [14][15][16]33] 67.70 ± 0.50, LHCb [20] 68.30 ± 1.40, OPAL [9,10] D * 0 → D 0 100.00 [29,30] [6,8] D + → K − π + π + 9.46 ± 0.24 [25] 9 .13 ± 0.19, ALICE [21][22][23] 7.70 ± 1.00, ARGUS [3][4][5] 9.13 ± 0.19, ATLAS [24] 9.20 ± 0.60, BELLE [7] 9.00 ± 0.60, H1 [18] 9.51 ± 0.34, ZEUS [16,33] 9.20 ± 0.60, ZEUS [14] 9.13 ± 0.19, ZEUS [15] 9.13 ± 0.19, LHCb [19,20] D + → K 0 π + 1.53 ± 0.06 [25] D 0 → K − π + 3.93 ± 0.04 [25] 3 .85 ± 0.09, ALEPH [11] 3.87 ± 0.05, ALICE …”

Section: Update Of Input Measurements To Recent Branching Ratiosmentioning

confidence: 99%

“…The production of specific charm hadrons has been measured in different regimes and environments: in e + e − collisions at B-factories [1][2][3][4][5][6][7][8] and in Z decays [9][10][11][12][13], in e ± p collisions in photoproduction (PHP) [14,15], deep inelastic scattering (DIS) [16][17][18] and in pp collisions [19][20][21][22][23][24].…”

Section: Introductionmentioning

confidence: 99%

See 1 more Smart Citation

Combined analysis of charm-quark fragmentation-fraction measurements

2016

View full text Add to dashboard Cite

A summary of measurements of the fragmentation of charm quarks into a specific hadron is given. Measurements performed in photoproduction and deep inelastic scattering in e ± p, pp and e + e − collisions are compared, using up-to-date branching ratios. Within uncertainties, all measurements agree, supporting the hypothesis that fragmentation is independent of the specific production process. Averages of the fragmentation fractions over all measurements are presented. The average has significantly reduced uncertainties compared to individual measurements.

show abstract

Section: Update Of Input Measurements To Recent Branching Ratiosmentioning

confidence: 99%

Section: Introductionmentioning

confidence: 99%

Combined analysis of charm-quark fragmentation-fraction measurements

2016

View full text Add to dashboard Cite

show abstract

“…The new measurement benefits also from the ZEUS microvertex detector (MVD), which made it possible to identify the secondary decay vertices of the charm ground states and thereby to suppress background significantly. The new results are compared to the previous ZEUS measurement [1] in photoproduction, other HERA results from H1 [2] and ZEUS [3,4] in deep inelastic scattering, and to results from experiments at the e + e − storage rings CLEO [5,6], ARGUS [7][8][9] and the LEP experiments [10][11][12][13][14][15]. A summary is given in [16], with an update to 2010 branching ratios [17].…”

mentioning

confidence: 96%

Measurement of charm fragmentation fractions in photoproduction at HERA

Abramowicz¹,

Abt²,

Adamczyk³

et al. 2013

J. High Energ. Phys.

Self Cite

View full text Add to dashboard Cite

The production of D 0 , D * + , D + , D + s and Λ + c charm hadrons and their antiparticles in ep scattering at HERA has been studied with the ZEUS detector, using a total integrated luminosity of 372 pb −1 . The fractions of charm quarks hadronising into a particular charm hadron were derived. In addition, the ratio of neutral to charged D-meson production rates, the fraction of charged D mesons produced in a vector state, and the stangenesssuppression factor have been determined. The measurements have been performed in the photoproduction regime. The charm hadrons were reconstructed in the range of transverse momentum p T > 3.8 GeV and pseudorapidity |η| < 1.6. The charm fragmentation fractions are compared to previous results from HERA and from e + e − experiments. The data support the hypothesis that fragmentation is independent of the production process. 6 Charm-hadron production cross sections 11 The ZEUS collaboration 24 IntroductionThe fragmentation fractions of charm quarks into specific charm hadrons cannot be predicted by Quantum Chromodynamics (QCD) and have to be measured. It is usually assumed that they are universal, i.e. the same for charm quarks produced in e + e − annihilation, in ep collisions and also in pp or other hadronic collisions, even though the charm production mechanisms are not the same: in e + e − collisions, cc pairs are produced dominantly by QED pair production, whereas in ep collisions, the main production mechanism is the QCD boson-gluon fusion process γg → cc. The fragmentation universality can be tested by measuring the fragmentation fractions at HERA and comparing the results with those obtained with e + e − collisions. Additionally, the values of the fragmentation fractions are crucial parameters used in comparisons of perturbative QCD (pQCD) calculations with measurements of charm production at HERA and elsewhere.-1 - JHEP09(2013)058In this paper, measurements of the photoproduction of charm hadrons in ep collisions at HERA are presented. The relative production rates of the most copiously produced charm ground states, the D In addition, the ratio of neutral to charged D-meson production rates, the fraction of charged D mesons produced in a vector state, and the strangeness-suppression factor were determined.The analysis presented here is based on an independent data set with an integrated luminosity over 4.5 times larger than the previous ZEUS measurement [1]. The new measurement benefits also from the ZEUS microvertex detector (MVD), which made it possible to identify the secondary decay vertices of the charm ground states and thereby to suppress background significantly. The new results are compared to the previous ZEUS measurement [1] in photoproduction, other HERA results from H1 [2] and ZEUS [3,4] in deep inelastic scattering, and to results from experiments at the e + e − storage rings CLEO [5,6], ARGUS [7][8][9] and the LEP experiments [10][11][12][13][14][15]. A summary is given in [16], with an update to 2010 branching ratios [17].

show abstract

“…При этом сохранена за-висимость сечения жёсткого рассеяния от массы очарованного кварка для правильного описания спектров D-мезонов в области p T ∼ m. ФФ партонов в D-мезоны были получены как в лидирующем, так и в следующим за ним порядках в схеме GM-VFN с помощью фитирования данных, полученных в e + e − аннигиляции. Для этого использовались данные коллаборации OPAL с ускорителя LEP1 в ЦЕРНе [20,21]. Напротив, в подходе FONNL поправки к лидирующему порядку в сечение рождения D-мезонов вычислены с ис-пользованием непертурбативных ФФ c-кварков в D-мезон, не являющихся результатом ДГЛАП [17][18][19] эволюции.…”

Section: в работе рассматривается инклюзивное рождение очарованныхunclassified

“…В соответствии с тео-ремой факторизации фрагментационной модели формула для сечения рож-дения D-мезона имеет вид [60] dσ(p + p → D + X) dp DT dy = на основе данных коллаборации OPAL на коллайдере LEP1 [20,21]. Эти ФФ универсальны и нарушение µ-скейлинга в них подчиняется уравнениям эво-люции ДГЛАП.…”

Section: в работе рассматривается инклюзивное рождение очарованныхunclassified

Рождение $D$-Мезонов На Большом Адронном Коллайдере В Реджевском Пределе КХД

Karpishkov¹,

Витальевич

Nefedov³

et al. 2015

Vestn. Samar. Gos. Tekhn. Univ., Ser. Fiz.-Mat. Nauki

View full text Add to dashboard Cite

В работе рассматривается инклюзивное рождение очарованных $D^{0}$, $D^{+}$, $D^{\star+}$ и $D_{s}^{+}$ мезонов в протон-антипротонных соударениях на коллайдере Тэватрон и протон-протонных соударениях на Большом адронном коллайдере (БАК). Теоретические расчeты проведены в лидирующем порядке теории реджезованных партонов (ТРП), основанной на эффективной квантовой теории поля Л. Н. Липатова и подходе $k_{T}$-факторизации при высоких энергиях. В работе были использованы универсальные функции фрагментации (ФФ), полученные фитированием данных рождения $D$-мезонов на линейном электрон-позитронном коллайдере LEP1. Нами описаны распределения $D$-мезонов по поперечному импульсу, измеренные в центральной области быстрот коллаборациями CDF на Тэватроне ($|y|<1$) и ALICE на БАК ($|y|<0.5$) в пределах ошибок измерений и без привлечения свободных параметров. На стадии численных расчeтов нами использовались неинтегрированные глюонные функции распределения (ФР) Кимбера, Мартина и Рыскина (КМР).

show abstract

A study of charm hadron production in $$Z^0 \to c\bar c$$ and $$Z^0 \to b\bar b$$ decays at LEPdecays at LEP

Cited by 45 publications

References 25 publications

Combined analysis of charm-quark fragmentation-fraction measurements

Combined analysis of charm-quark fragmentation-fraction measurements

Measurement of charm fragmentation fractions in photoproduction at HERA

Рождение $D$-Мезонов На Большом Адронном Коллайдере В Реджевском Пределе КХД

Contact Info

Product

Resources

About