Third-order dispersion in a pair of prisms

Ramírez-Corral, Cristtel Y.; Rosete-Aguilar, Martha; Garduño-Mejı́a, Jesús

doi:10.1080/09500340903277818

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“…En todo el trabajo de tesis, el término que introduce chirp lineal en el pulso se hace igual a cero. La justificación para hacer esto, es que el chirp lineal es un efecto que puede ser compensado introduciendo la misma cantidad de chirp lineal, pero de signo contrario [54,55], al pulso que incide sobre la lente. De manera expeimental, se utiliza un compresor el cual puede estar basado en un par de prismas de baja dispersión para introducir chirp lineal al pulso que incide sobre la lente.…”

Section: Lente Delgada Como Una Transformación De Faseunclassified

“…El término δ ′ (∆ω) 2 es la responsable de la modulación de la fase obtenida por un pulso cuando ha pasado por el eje óptico de la lente, donde el grosor es d. El término de fase δr 2 (∆ω) 2 causa un chirp que depende de r y es un resultado del enfocamiento de la lente. El ensanchamiento del pulso a segundo orden puede evitarse con un dispositivo compuesto por un par de prismas [54].…”

Section: Dn Dλunclassified

“…En la figura (5.2), se concluye que el efecto de GVD de tercer orden, es un efecto que cobra importancia al disminuir el tiempo del pulso. Para pulsos menores de 20fs, este efecto no puede despreciarse [14,18,54,108]. La calidad de la señal se ve seriamente disminuida por este efecto, por lo que un compresor que solo corrige el segundo orden de GVD no es suficiente para optimizar la señal.…”

Section: Estudio Del Doblete Acromáticounclassified

“…La técnica consiste en medir la segunda derivada de la fase φ ′′ (ω) y con ayuda de un modelador de pulsos compensar la deformación sufrida por el pulso en tiempo real. Otras técnicas para la compresión de pulsos se han logrado con rejillas de difracción [53], chirp mirrors, fibras ópticas o pares de prismas [54], donde el pulso se propaga a través de estos elementos ópticos, para poder compensar la cantidad de chirp (el cambio en la frecuencia instantánea) que adquirió el pulso al propagarse a través de otro medio dispersivo.…”

Section: Introductionunclassified

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Caracterización de pulsos ultracortos en la región focal de sistemas refractivos

Martínez¹

2012

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Section: Lente Delgada Como Una Transformación De Faseunclassified

Section: Dn Dλunclassified

Section: Estudio Del Doblete Acromáticounclassified

Section: Introductionunclassified

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Caracterización de pulsos ultracortos en la región focal de sistemas refractivos

Martínez¹

2012

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“…Los elementos ópticos que se pueden usar en este grupo pueden ser rejillas de difracción [35], chirp mirrors, fibras ópticas o un par de prismas [5,36].…”

Section: Compresión De Pulsosunclassified

Propagación de pulsos ultracortos en sistemas refractivos

Silva¹,

Concepción²

2011

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4.1.1. Campo eléctrico para un pulso en la región focal de una lente. 4.2 Resultados para pulsos en el foco paraxial de lentes simples 4.3 Resultados para pulsos en el foco paraxial de dobletes acromáticos: Iluminación uniforme. 4.3.1 PTD, aberración esférica, GVD de segundo orden iguales a cero: Iluminación uniforme. 4.3.2 Comparación de resultados para cada uno de los efectos: PTD, GVD y Aberración esférica para iluminación uniforme. 4.3.3 PTD y aberración esférica diferentes de cero: Iluminación uniforme 4.4 Resultados para pulsos en el foco paraxial de dobletes acromáticos: Iluminación Gaussiana. 4.4.1 PTD, aberración esférica y GVD de segundo orden son iguales a cero: Iluminación Gaussiana. 4.4.2 Comparación de resultados para cada uno de los efectos: PTD, GVD y Aberración esférica para iluminación Gaussiana. 4.4.3. PTD y aberración esférica diferentes de cero: Iluminación Gaussiana 4.5. Descripción de un arreglo experimental para medir el ancho temporal de un pulso en la región focal de una lente. Conclusiones Referencias Apéndice A. Cálculo del coeficiente de Seidel para la aberración esférica. Apéndice B. Desarrollo algebraico a segundo orden para lentes simples. Apéndice C. Desarrollo algebraico a segundo orden para dobletes acromáticos. Apéndice D. Desarrollo algebraico a tercer orden para lentes.

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Independent and continuous third-order dispersion compensation using a pair of prisms

Yang

Xie

Kang

et al. 2014

High Pow Laser Sci Eng

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The dispersion of a pair of prisms is analyzed by means of a ray-tracing method operating at other than tip-to-tip propagation of the prisms, taking into consideration the limited spectral bandwidth. The variations of the group delay dispersion and the third-order dispersion for a pair of prisms are calculated with respect to the incident position and the separation between the prisms. The pair of prisms can provide a wide range of independent and continuous third-order dispersion compensation. The effect of residual third-order dispersion on the pulse contrast ratio and pulse duration is also calculated. The residual third-order dispersion not only worsens the pulse contrast ratio, but also increases the pulse duration to the hundreds of femtosecond range for a tens of femtosecond pulse, even when the residual thirdorder dispersion is small. These phenomena are helpful in compensating for the residual high-order dispersion and in understanding its effect on pulse contrast ratios and pulse durations in ultrashort laser systems.

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Third-order dispersion in a pair of prisms

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Caracterización de pulsos ultracortos en la región focal de sistemas refractivos

Caracterización de pulsos ultracortos en la región focal de sistemas refractivos

Propagación de pulsos ultracortos en sistemas refractivos

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