Экспериментально изучено влияние слабого легирования РЗМ на магнитные и транспортные свойства 3D топологического полуметалла Cd 3 As 2 . При легировании европием происходит изменение знака магнетосо-противления с положительного на отрицательный. Первые измерения электронного спинового резонанса и магнитной восприимчивости показали, что в образце имеются два типа магнитных ионов Eu 2+ , которые, располагаясь на позициях ионов кадмия и тетраэдрических вакансий, образуют соответственно ферромаг-нитную и антиферромагнитную фазы. Данные факты рассматриваются как свидетельства мелкомасштабного фазового расслоения и перехода дираковского полуметалла в вейлевский под влиянием магнитных примесей.
ВведениеВторое открытие α-Cd 3 As 2 в качестве 3D топологиче-ского полуметалла [1,2], представляемого как объемный аналог графена, как и второe открытиe соединений с колоссальным магнетосопротивлением (MR), вызвало к нему новый всплеск интереса. Зона проводимости и валентная зона арсенида кадмия имеют линейный закон дисперсии и соприкасаются друг с другом в 3D зоне Бриллюэна в конечном числе точек, называ-емых дираковскими узлами. При наличии обратимости времени и инверсионной симметрии дираковские узлы дважды вырождены. Нарушение какой-либо симметрии из названных приводит к расщеплению дираковского узла на два вейлевских узла, либо разделенных энерге-тическим интервалом, либо разнесенных в импульсном пространстве [3]. Таким образом, наличие магнитного поля либо магнитных примесей в дираковском полуме-талле (DSM) трансформирует его в вейлевский полу-металл (WSM) и приводит к ряду необычных явлений, в том числе к спиральному упорядочению спинов или отрицательному MR. В этом контексте совершенно есте-ственно задаться вопросом: как ведут себя магнитные примеси в матрице с таким линейным законом диспер-сии? В случае параболического закона дисперсии для свободных электронов в металлах теория косвенного обменного взаимодействия (РККИ-взаимодействия) ло-кализованных магнитных моментов (LM) через эти элек-троны зоны проводимости [4] была построена в 1954 г. В дальнейшем она была расширена на носители тока для валентной зоны [5]. Основной результат теории -относительно дальнoдействующий и осциллирующий в пространстве характер РККИ-взаимодействия. Позд-нее были обнаружены аналогичные дальнoдействующие неосциллирующие механизмы в сверхпроводниках [6,7] на длине его когерентности (∼ 10 2 ¦ ), в сильно парамаг-нитных металлах (Pd или Ni 3 Sn) [8], в кондо-изоляторах (SmB 6 ) [9] за счет поляризации зонных электронов или остова матрицы. Теория РККИ-взаимодействия в 3D топологических DSM и WSM построена недавно в рабо-тах [10][11][12]. Ранее РККИ-взаимодействие LM в графене было теоретически рассмотрено в работе [13]. Таким образом, экспериментальное изучение поведения LM в топологических полуметаллах представляется очень актуальной задачей, которую в какой-то мере пытается решать наше исследование поведения магнитных приме-сей Eu и Yb в 3D топологическом полуметалле Cd 3 As 2 . Его первым результатам, касающимся ЭСР на Eu 2+ , и посвящено на...