Instability of black hole horizon with respect to electromagnetic excitations

Abstract

Analyzing exact solutions of the Einstein-Maxwell equations in the Kerr-Schild formalism we show that black hole horizon is instable with respect to electromagnetic excitations. Contrary to perturbative smooth harmonic solutions, the exact solutions for electromagnetic excitations on the Kerr background are accompanied by singular beams which have very strong back reaction to metric and break the horizon, forming the holes which allow radiation to escape interior of blackhole. As a result, even the weak vacuum fluctuations break the horizon topologically, covering it by a set of fluctuating microholes. We conclude with a series of nontrivial consequences, one of which is that there is no information loss inside of black-hole.

Gravitating lepton bag model

“…Regularization of the KN source does not remove this ring-string, but gives it a cut-off parameter (9), R = r e . It was shown in [10,11] and later specified in [44,45,46] that the EM excitations of the KN solution lead to appearance of traveling waves propagating along this ring-string. However, the light-like ring-string cannot be closed [47], since the points different by angular period, x µ (φ, t) and x µ (φ + 2π, t) should not coincide, and a peculiar point on the ring-string should make it open, forming a single quark-like endpoint.…”

Лучевые Твисторные Возбуждения Черных Дыр И Предквантовая Геометрия Керра - Шильда

“…Твист и дивергенция конгруэнции ведут к повороту и масштабному рас-тяжению образа, в то время как сдвиг нарушает конформные свойства проекции, деформируя углы. Бессдвиговая конгруэнция решения Керра, σ = 0, сохраняет конформную структуру проектируемого образа при смещении экрана вдоль лучей конгруэнции 3) . Конформная структура и комплексная аналитичность входят в гео-метрию КШ через функцию Y (x), x = x µ ∈ M 4 , которая представляет собой кон-формную проекцию небесной сферы S 2 (с координатами (φ, θ)) на комплексную плоскость Y ∈ C 1 .…”

“…Стационарные твисторно-лучевые решения КШ могут быть обобщены до за-висящих от времени волновых импульсов [3]. Поскольку горизонт чрезвычайно чувствителен к электромагнитным возбуждениям ЧД, он также может быть чув-ствительным к вакуумным электромагнитным флуктуациям.…”

“…Подобные твисторные лучи появляются в точных решениях уравнений Дебнея-Керра-Шильда (ДКШ) [2] для ЧД и согласованных электромагнитных и гравита-ционных полей [3]. Геометрия Керра-Шильда (КШ) охватывает широкий класс ал-гебраически специальных метрик для вращающихся и невращающихся ЧД и космо-логических решений.…”

“…Рассматриваемые ниже точные нестационарные решения КШ описывают элек-тромагнитное возбуждение ЧД в виде флуктуирующих твисторных лучей, а также согласованную с уравнениями Эйнштейна R µν − (1/2)g µν R = 8π⟨T µν ⟩ обратную ре-акцию электромагнитных лучей на метрику и горизонт ЧД [3]. Эта флуктуирую-щая геометрия КШ имеет специфическую двулистную голографическую структуру, адаптированную к квантовому рассмотрению [4], [5], и занимает промежуточное по-ложение между классической и квантовой гравитацией.…”