До последнего времени казалось, что помимо измерения магнит-ного момента нейтрона добавочная информация о ядре, которую можно получить за счет использования поляризованных тепловых нейтронов, сводится, в основном, к определению момента уровня со-ставного ядра, обусловливающего поглощение тепловых нейтронов. Получение такой информации возможно путем изучения захвата поляри-зованных нейтронов в поляризованных, либо в неполяризованных мише-нях; каждый из этих путей связан с определенными экспериментальными трудностями.Рассмотрим захват поляризованных тепловых нейтронов поляризо-ванными ядрами. Если момент составного ядра /=г-|-1 / 2 , где i -момент исходного ядра, то сечение захвата будет наибольшим, когда спины ней-трона и ядра параллельны. Если же J-i-г / 2 , то, наоборот, сечение будет наибольшим, когда спины нейтрона и ядра антипараллельны. Эти сообра-жения лежат в основе опытов, описанных в работах 1 ' 2 -3 . Трудность тако-го рода опытов связана с использованием поляризованных мишеней. Задача ориентации ядер еще не нашла своего полного решения, и до на-стоящего времени измерения захвата поляризованных нейтронов поляри-зованными ядрами выполнены только для трех веществ 1 · 2 > 3 Mn 55 , Sm 149 и In 115 .При захвате поляризованных нейтронов неполяризоваиными ядрами добавочную информацию можно получить только путем исследования поляризации продуктов реакции. Как показали Гальперн 4 и Биденхарн, Роуз и Афкен 5 , γ-лучи, образующиеся в результате захвата поляризован-ных нейтронов, обладают круговой поляризацией; степень поляризации и ее знак зависят от мультипольности перехода, моментов исходного и со-ставного ядра и момента уровня конечного ядра, на который идет γ-пере-ход. Если два из этих моментов известны, остальные два могут быть най-дены из измерений круговой поляризации захватных γ-лучей. Такие изме-рения были выполнены для ряда веществ Трампи 6 . Для обнаружения кру-говой поляризации γ-квантов использовался комптон-эффект на ориенти-рованных электронах (намагниченное железо). К сожалению, из 26 элек-тронов в электронной оболочке атома железа только 2 являются магнит-ными. Это обстоятельство резко снижает эффективность детектора круго-вой поляризации и делает измерения довольно трудными. Так, в опытах Трампи эффект составлял (0,01-0,05) % от измеряемой скорости счета и для его обнаружения требовались недели непрерывных измерений.