“…Isto corresponde a obter o campo de multipolo da distribuição de cargas da esfera em duas etapas: primeiro, o campo incidente promove o movimento oscilatório das cargas na esfera, induzindo uma polarização ⃗ ⃗ P(⃗ r, t) no material. Consequentemente, surge uma corrente de polarização ( ⃗ J p (⃗ r, t) = ∂ t ⃗ P), uma carga de polarização (ρ p (⃗ r, t) = − ⃗ ∇ • ⃗ P), além de uma magnetização ( ⃗ M p (⃗ r, t) = 1 2 ⃗ r × ⃗ J p ); segundo, estas quantidades são fontes dos campos secundários, os quais podem ser obtidos pela solução da equação de onda não homogênea através de expansão multipolar [25,26]. O modo TE de ordem (l, m), dado por…”