Observation of harmonics in the visible and ultraviolet created in C<mml:math xmlns:mml="http://www.w3.org/1998/Math/MathML" display="inline"><mml:mrow><mml:msub><mml:mrow><mml:mi mathvariant="normal">O</mml:mi></mml:mrow><mml:mrow><mml:mn>2</mml:mn></mml:mrow></mml:msub></mml:mrow></mml:math>-laser-produced plasmas

Carman, R. L.; Rhodes, C. K.; Benjamin, R. F.

doi:10.1103/physreva.24.2649

Cited by 160 publications

(52 citation statements)

References 38 publications

Supporting

Mentioning

Contrasting

Unclassified

Order By: Relevance

“…Models for such processes inherently involve nonperturbative interaction of the intense laser field with matter. High-order harmonics have been produced in monomer gases [1,2], molecules [3], and at solid surfaces [4,5]. Here we report the generation of high-order harmonics of intense laser radiation from atom clusters containing approximately 10 3 atoms, and show that clusters are a unique nonlinear medium with potentially useful properties.…”

mentioning

confidence: 79%

High-Order Harmonic Generation in Atom Clusters

et al. 1996

View full text Add to dashboard Cite

mentioning

confidence: 79%

High-Order Harmonic Generation in Atom Clusters

et al. 1996

View full text Add to dashboard Cite

“…38.Ph Over the past 30 years, solid-density plasmas driven by intense femtosecond (fs) pulses, so-called plasma mirrors, have been successfully tested as a source of high-order harmonics and attosecond XUV pulses in a number of experiments [1][2][3][4][5][6][7][8][9][10], where the laser intensity typically exceeds a few 10 14 W/cm 2 . Other experiments have shown it is also possible to accelerate energetic electrons from plasma mirrors for intensities above 10 16 W/cm 2 [11][12][13].…”

mentioning

confidence: 99%

Anticorrelated Emission of High Harmonics and Fast Electron Beams From Plasma Mirrors

et al. 2016

View full text Add to dashboard Cite

We report for the first time on the anticorrelated emission of high-order harmonics and energetic electron beams from a solid-density plasma with a sharp vacuum interface−plasma mirror−driven by an intense ultrashort laser pulse. We highlight the key role played by the nanoscale structure of the plasma surface during the interaction by measuring the spatial and spectral properties of harmonics and electron beams emitted by a plasma mirror. We show that the nanoscale behavior of the plasma mirror can be controlled by tuning the scale length of the electronic density gradient, which is measured in-situ using spatial-domain interferometry.PACS numbers: 52.38. Kd,52.38.Ph Over the past 30 years, solid-density plasmas driven by intense femtosecond (fs) pulses, so-called plasma mirrors, have been successfully tested as a source of high-order harmonics and attosecond XUV pulses in a number of experiments [1][2][3][4][5][6][7][8][9][10], where the laser intensity typically exceeds a few 10 14 W/cm 2 . Other experiments have shown it is also possible to accelerate energetic electrons from plasma mirrors for intensities above 10 16 W/cm 2 [11-13]. Attempting to understand each of these experimental observations invariably points to the key role played by the plasma-vacuum interface during the interaction both on the nanoscale spatially and on the sub-laser-cycle scale temporally [14,15].It is commonly assumed that the electronic density at the plasma mirror surface decreases exponentially from solid to vacuum over a distance L g , also called density gradient. When the laser pulse reflects on this plasma mirror, for every oscillation of the laser field, some electrons are driven towards vacuum and sent back to the plasma [16,17]. These bunches of so-called Brunel electrons [18] impulsively excite collective high-frequency plasma oscillations in the density gradient that lead to the emission of XUV radiation through linear mode conversion [19]. As illustrated in Fig 1(a), each position x of the plasma behaves as a nanoscale oscillator of frequency ω p (x) = ω 0 n e (x)/n c where ω 0 is the driving laser angular frequency, n e the local electronic density at position x and n c the critical density. This periodic mechanism, called Coherent Wake Emission (CWE), leads to efficient high harmonics generation for very short plasma scale lengths, typically L g ∼ λ/100 [19], even for subrelativistic intensities, a 0 < 1, where a 0 = eA 0 /mc is the normalized vector potential, e and m the electron charge and mass and c the speed of light. However, the efficiency significantly drops for L g >> λ/20

show abstract

“…Когерентное излучение третьей гармоники распространяется коллинеарно излучению накачки и, пройдя через полихроматор, регистрируется на многоканальном анализаторе. Такая постановка эксперимента существенно отличается от осуществленных ранее в опытах [95][96][97], в которых исследовалась генерация оптиче ских гармоник в плазме, образованной самими лазерными импульсами в энергией в десятки джоулей, умножение частоты которых и регист рировалось.…”

Section: когерентное нелинейное рассеяние и умножение частоты лазер нunclassified

“…В эксперимен тах [95][96][97] были получены указания на доминирующую роль вклада возбужденных дискретных состояний. Действительно, поляризационная аномалия КАРС (см.…”

Section: 4unclassified

Quasiresonant nonlinear optical processes involving excited and ionized atoms

Gladkov¹,

Koroteev²

1990

Usp. Fiz. Nauk

View full text Add to dashboard Cite

1. Введение. Атомы -традиционные объекты нелинейной оптики. Резонансные нелинейно оптические процессы с их участием широко изучались под углом зрения генерации гармоник и других преобразо ваний частот оптических излучений [1], а также в спектроскопических целях -для измерения сил осцилляторов [2] и других атомных кон стант, и т. п. В этих исследованиях использовались, как правило, невоз бужденные атомы.В настоящее время обозначился интерес к исследованию нелиней но оптических свойств возбужденных атомов и ионов. Этот интерес под держивается, с одной стороны, потребностями спектроскопии плазмы, с другой -успехами в направлении генерации и использовании экстре мально сильных световых полей (пико и фемтосекундных импульсов большой мощности [3][4][5][6]). Атомы, находящиеся в таких полях, возбуж даются и многократно ионизируются; тем самым существенно изменя 106 С. М. ГЛАДКОВ, Н. И. КОРОТЕЕВ [Т. 160 ются их первоначальные оптические свойства. Оптические процессы с участием атомов в возбужденных состояниях имеют ряд интересных и практически важных особенностей, обсуждение которых мы и поставим себе целью в настоящем обзоре. Мы называем такие процессы квази резонансными, поскольку, как оказывается, даже при отсутствии точных резонансов частот излучения с частотами электронных переходов их эффективность достаточно велика, а поляризационные свойства рассеян ного излучения оказываются аномальными.Изменяя степень возбуждения среды, экспериментатор получает возможность «перестраивать» ее оптические свойства и подгонять их к потребностям своего эксперимента. Такой подход оказывается очень ценным при решении практических задач.В настоящем обзоре рассматриваются характерные черты когерент ных нелинейных процессов рассеяния в достаточно сильно возбужден ных газах, т. е. в газах, находящихся в атомарном или ионизированном состоянии. Разумеется, из за очень тесной связи когерентных нелиней ных процессов рассеяния со своими спонтанными аналогами [7], мы не можем не затронуть в своем обзоре и процессы спонтанного (некоге рентного) рассеяния света в газе возбужденных атомов и ионов.Поскольку Б настоящем обзоре рассматриваются разнообразные процессы рассеяния света, представляется полезным дать их классифи кацию и связать с ними условные схематические изображения (рис. 1) (см. [7]). При спонтанном комбинационном рассеянии света (СКР) кванты излучения накачки смещаются по частоте на частоту комбина ционно активного перехода (см. рис. 1, а, б); кванты рассеянного излу чения некогерентны. Рэлеевское рассеяние (РР) соответствует случаю, ВЫП. 7] НЕЛИНЕЙНЫЕ ОПТИЧЕСКИЕ ПРОЦЕССЫ 107 когда состояния 1 и 2 совпадают. На рис. 1, в показана схема активной спектроскопии комбинационного рассеяния света (АСКР), когерентного аналога СКР (соответствующая англоязычная аббревиатура CARSCoherent Anti Stokes Raman Spectroscopy). Здесь используется двух частотная накачка (частоты рассеянное антистоксово излучение когерентно и весьма интенсивно по сравнению с сигналом рассеяния в СКР. На рис. 1 также приведены схемы активной спектроскопии гипер комб...

show abstract

Observation of harmonics in the visible and ultraviolet created in CO2-laser-produced plasmas

Cited by 160 publications

References 38 publications

High-Order Harmonic Generation in Atom Clusters

High-Order Harmonic Generation in Atom Clusters

Anticorrelated Emission of High Harmonics and Fast Electron Beams From Plasma Mirrors

Quasiresonant nonlinear optical processes involving excited and ionized atoms

Contact Info

Product

Resources

About