ВведениеКристаллы типа AMO 4 (A -Ca, Sr, Ba; M -W, Mo), имеющие структуру шеелита, с примесью редкоземель-ных элементов (РЗМ) интенсивно изучаются в течение нескольких последних десятилетий. Хорошие оптиче-ские свойства и химическая инертность обусловили их применение в качестве люминофоров, лазерных сред, криогенных сцинтилляторов [1][2][3][4].Обспечение работы приборов на основе AMO 4 в условиях разных температур ставит задачу выяснения физических механизмов, определяющих эффективность передачи энергии возбуждения от матрицы к центрам люминесценции, ее преобразования в излучение, а сле-довательно, эффективность сцинтилляционного откли-ка при данной температуре [3]. Релаксация энергии в решетке кристалла существенным образом зависит от фононного спектра, определяемого колебаниями узлов решетки [5][6][7][8][9][10][11]. Теоретические модели, объясняющие температурные изменения различных физических пара-метров кристаллов (например, упругих свойств, тепло-проводности, сдвигов линий оптических спектров РЗМ и т. д.) при изменении температуры, еще несовершенны; следовательно, новые экспериментальные результаты такого рода могут помочь в их развитии.Заметим, что исследование температурных зависимо-стей положений энергетический уровней в оптических и ЭПР-спектрах примесных РЗМ в кристаллах часто возможно лишь в узком диапазоне низких температур из-за большого уширения сигналов при увеличении тем-пературы. Однако имеются два РЗМ-иона в S-состоянии (Gd 3+ и Eu 2+ ), ЭПР которых наблюдается в широком температурном диапазоне [10,11]. В литературе имеется много экспериментальных данных по ЭПР, особенно для примесных центров (ПЦ) ионов группы желе-за [5,10-12], в которых изменение параметров началь-ного расщепления E основного состояния ПЦ за счет температурного изменения координат лигандов (implicit effect) не учитывается. Однако лишь при учете такого вклада в E можно выделить влияние решеточных колебаний, или фононный вклад (explicit effect), на что указывали еще авторы
Экспериментальные результаты и их обсуждениеКристаллы CaMoO 4 : Gd 3+ выращены методом Чо-хральского с примесью 0.015 wt.% Gd 2 O 3 (с природным содержанием изотопов) в шихте. Исследования спек-тров ЭПР этих образцов при различных ориентациях внешнего магнитного поля H и разных температурах проведены на спектрометре Bruker EMX plus в трех-сантиметровом диапазоне. Спектры ЭПР подобны на-блюдавшимся для Gd 3+ в CaWO 4 [13]. Практически все сигналы имели разрешенную сверхтонкую структуру, обусловленную двумя нечетными изотопами Gd 155,157 (электронный спин S = 7/2, ядерный спин I = 3/2).
559