1993
DOI: 10.1016/0030-4018(93)90342-3
|View full text |Cite
|
Sign up to set email alerts
|

Scaling of diode-array-pumped solid-state lasers via self-imaging

Help me understand this report

Search citation statements

Order By: Relevance

Paper Sections

Select...
2
2
1

Citation Types

0
4
1
2

Year Published

1994
1994
2020
2020

Publication Types

Select...
6
1

Relationship

1
6

Authors

Journals

citations
Cited by 18 publications
(7 citation statements)
references
References 8 publications
0
4
1
2
Order By: Relevance
“…As described in the Methods section, the output coupler of the present self-frequency-doubling microchip laser was high-transmission (HT, T>99%) in the 530-545 nm SH range, which means that the observed periodic visible modes did not oscillate in the cavity, their correlation coefficients should be zero and the gain distribution should be similar to the output pattern. The behavior of the present crystal-like structure patterns is different with the modes generated in the reported Talbot cavity2324.…”
Section: Resultscontrasting
confidence: 81%
“…As described in the Methods section, the output coupler of the present self-frequency-doubling microchip laser was high-transmission (HT, T>99%) in the 530-545 nm SH range, which means that the observed periodic visible modes did not oscillate in the cavity, their correlation coefficients should be zero and the gain distribution should be similar to the output pattern. The behavior of the present crystal-like structure patterns is different with the modes generated in the reported Talbot cavity2324.…”
Section: Resultscontrasting
confidence: 81%
“…Итерационный метод Фокса-Ли с такой стационарной моделью усиливающей среды на основе уравнений (2) и (3) продемонстрировал сходимость к решениям в виде гауссовых пучков и периодических решеток с самовоспроизведением полей за счет эффекта Тальбота и позволил проверить эти решения на устойчивость [Okulov, 1993]. Неожиданным оказалось то обстоятельство, что геометрия оптического резонатора с тонким слоем усиливающей среды, накачиваемым вдоль оси генерации излучением лазера накачки, выбранная из соображений максимальной простоты математической модели (1), оказалась чрезвычайно интересной для экспериментаторов [Вадимова и др., 2013], поскольку лазер с активной средой в виде тонкого диска имеет ряд существенных преимуществ с точки зрения контроля тепловых режимов и управления расходимостью излучения.…”
Section: моделирование стационарных режимов генерацииunclassified
“…Эта динамическая система имеет качественно близкий спектр мощности ( ) I ω с релаксационным максимумом на частоте релаксационных колебаний REL ν [Okulov, 2019], который на-Численное моделирование когерентных и турбулентных структур излучения… блюдался в ряде экспериментов с твердотельными чип-лазерами с диодной оптической накачкой [Chen, Lan, 2001] Okulov, 1993], соответствующем возбуждению квадратной решетки интенсивности на выходном зеркале из 9 × 9 ( )…”
Section: моделирование нестационарных режимов генерацииunclassified
“…For modeling of nonstationary behavior approximately the same amount of transient iterates had been required [15] to attain a realistic oscillation regime with smooth spatial field profile E n ( r). The most reliable convergence to realistic solutions had been observed for relaxation oscillations ( fig.1,2).…”
Section: Master Equation and Observed Dynamicsmentioning
confidence: 99%
“…A m = δA 0 exp[i k m · r + δφ n ], (5) Numerical arrays E n ( r) (complex) and N n ( r) (real) were composed of [128,128] and [256,256] points to facilitate the usage of fast Fourier transform [15] optimized for standard Fortran compiler. In most realizations at 1 < N f < 10 the transverse field distribution E n ( r) had been almost identical to fundamental T EM 00 gaussian mode E n ( r) ∼ exp[−| r| 2 /D 2 0 ] with slightly different D 0 .…”
Section: Master Equation and Observed Dynamicsmentioning
confidence: 99%