Superconductors with excess quasiparticles

Abstract

СОДЕРЖАНИЕВведение 259 1. Избыточные квазичастицы в сверхпроводниках с притяжением между электронами 265 а) Основные уравнения (265). 1) Уравнение для параметра порядка (265); 2) Кинетическое уравнение для квазичастиц (266); 3) Источники неравно-весных квазичастиц (267); 4) Кинетическое уравнение для фононов (268); 5) Кинетика квазичастиц в сверхпроводниках (269). б) Однородные состояния сверхпроводников с широким источником квазичастиц (269). 1) Эвристи-ческие модели функций распределения квазичастиц (269); 2) Модель «к = = -1, у = О, Τ = 0» (270); 3) Энергетическое распределение неравновесных квазичастиц, рожденных широким источником (272); 4) Сравнение с экспе-риментом (275); 5) Параметр порядка (275); 6) Критическая мощность (278); 7) Генерация неравновесных фононов (278); 8) Магнитные свойства неравно-весных сверхпроводников (279); 9) Вольт-амперные характеристики тун-нельных переходов (280). в) Однородные состояния сверхпроводников с уз-ким источником квазичастиц (281). 1) Концентрация квазичастиц и параметр порядка вблизи порога инжекции (281); 2) Функции распределения квази-частиц в сверхпроводнике с узким источником (284); 3) Пороговое поглоще-ние электромагнитного поля и вольт-амперные характеристики туннельных переходов при пороговом напряжении (285). г) Неустойчивости в сверхпро-водниках с избыточными квазичастицами (286). 1) Типы неустойчивостей (286); 2) Пороговая неустойчивость (286); Пороговая неустойчивость в сверх-проводниках с туннельной инжекциеи (287); 3) Когерентная неустойчи-вость (288). 3.1) Кинетический подход. Оптическая накачка (288). 3.2) Зам-кнутое уравнение для Δ (289); 4) Диффузионная неустойчивость (290). д) Неоднородные состояния в сверхпроводниках с избыточными квазичасти-цами (291). 1) Структура неоднородного состояния сверхпроводника с широ-ким источником в отсутствие диффузии квазичастиц (291); 2) Структура неоднородного состояния сверхпроводника с учетом диффузии квазичастиц (293); 3) Неоднородные состояния сверхпроводника с узким источником квазичастиц (294); 4) Нестационарное неоднородное промежуточное состоя-ние (295); 5) Стационарное неоднородное состояние в сверхпроводниках с туннельной инжекциеи (296); 6) Сравнение с экспериментом (297); 7) Струк-тура неоднородного состояния в диффузионной модели (298). 2982. Сверхпроводники с инверсным распределением квазичастиц а) Сверхпроводящее спаривание в системах с отталкиванием (298). б) Созда-ние инверсного распределения квазичастиц (299). в) Исследование устойчи-вости сверхпроводника с инверсным распределением (300). г) Электромаг-нитные свойства (301). Заключение 303 Цитированная литература 305 ВВЕДЕНИЕИсследование сверхпроводников в состоянии, далеком от равновесно-го, привлекает все больший интерес. Одна из причин -высокая чувстви-тельность параметра порядка к внешним воздействиям. Другая причи-на -богатство явлений в неравновесных сверхпроводниках, обусловлен-5*

Tunnel spin injection and the conductivity of ferromagnet-superconductor heterostructures with zero bias

“…(2) we calculate r NS ðT 0 Þ ¼ 0:154 and, substituting in Eqs. (15)- (17), we obtain hðT 0 Þ ¼ 0:052; 2s 0 =s sf ¼ 2:96, r FS ð1; TÞ ¼ 2:96 r NS ðTÞ À Á 2…”

“…15 The Owen-Scalapino model, 16 in which an effective chemical potential is used for the distribution function, can be employed for low concentrations of excess quasiparticles. Then, for low bias voltages V and s T > s E (the conditions for recovery of an equilibrium quasiparticle energy distribution), the distribution function f(E k ) of the elementary excitations in the superconductor can be represented by an equilibrium Fermi function f 0 (E k ) with a nonequilibrium addition þdl F to the chemical potential l for the two spin subsystems: l " ¼ l þ dl F and l " ¼ l þ dl F .…”

Phenomenological Theory of Superconductivity

“…As, however, the number the superconducting electrons pairs depends on temperature, that more adequate is not "dynamic", but "chemical" way of temporary generalization of the stationary GL equation. This question repeatedly was discussed in the literature (see, for example, Elesin and Kopaev, 1981;Oraevskii, 1993). Let's consider the appropriate generalization of the G-L equation for the description of temporary processes in superconductors.…”

Current-voltage characteristics of low-resistance tunnel structures ferromagnet-insulator-superconductor Co2CrAl–I–Pb

“…In our proposed model, to describe experimental CVC of tunnel junctions Co 2 CrAl-I-Pb (F-I-S-type) in NSS, the density of states N S (E) with taking into account the PE was used, and a substantial modification of approaches of (l*þT*)-model was performed. 5,7 We suggested analytical dependences associated with experimentally observed features of CVC, limiting the range of values by l* ! 0 and T* T c , which adequately describes the behavior of l* and T* on voltage V at a tunnel junction.…”

“…3,4 CVC of such junctions in NSS cannot be described by the well-known theoretical models. [5][6][7][8][9] Therefore, the analysis and physical interpretation of the form of experimental CVC for tunnel junctions F-I-S require further development of theoretical models of nonequilibrium superconductivity.…”