Prof, Dr. G. Vojtn zum 60. Ceburtstag zugeeignet I n h a l t s u b e r s i c h t . Wir lenken die Aufmerksamkeit darauf, daB die kanonische Zustnndsumme Z(/3', ,P, .. ., 8") = Z(p) eines aus n unabhangigen Teilsystemen zusammengesetzten thermodynamischen Systems eine schurkonvexe Funktion ist. Dabei bezeichnet pi die inverse Temperatur des i-ten Teilsystems. Falls die innere Energie proportional zu istwie etwa bei Spinsystemen inHochtemperatur-Naherungso folgt aus der Schurkonvexitat, daB beliebiger Temperaturausgleich zwischen den Teilsystemen stets zu einem Abfallen von Z(6) fuhrt.A b s t r a c t . We stress that the canonical pertition function Z(pl, , ! I2, ._., 8") = Z(8) of a tliermodynamical system consisting of n independent subsystems is a Schur-convex function. By pi the inverse temperature of the i-th subsystem is denoted. If the internal energy is proportional to pas e.g. for spin systems in the high temperature approximationthen from the Schur-convexity it follows that arbitrary temperature equalization between the subsystems can only diminish Z(p).