Динамическая Магнитная Восприимчивость Периодической Модели Андерсона В Приближении Хаотических Фаз

Abstract

Методом диаграммной техники в атомном представлении в обобщенном при-ближении хаотических фаз решена задача о вычислении динамической маг-нитной восприимчивости периодической модели Андерсона в режиме сильных электронных корреляций. Динамическая магнитная восприимчивость выраже-на через четыре мацубаровские функции Грина, описывающие парциальные вклады и вычисленные из точных решений интегральных уравнений.Ключевые слова: периодическая модель Андерсона, обобщенное приближение хаоти-ческих фаз, динамическая магнитная восприимчивость. ВВЕДЕНИЕПериодическая модель Андерсона (ПМА) наиболее часто используется при ин-терпретации физических свойств сильно коррелированных систем (СКС): тяже-лофермионных (ТФ) интерметаллидов, соединений со смешанной валентностью, кондо-изоляторов. При учете флуктуационных процессов, описываемых ПМА, вы-числение динамической магнитной восприимчивости (ДМВ) и выяснение ее харак-терных особенностей приобретает фундаментальное значение. В этой связи напом-ним, что специфическая температурная зависимость статической магнитной воспри-имчивости является одним из тех экспериментальных факторов, которые позволя-ют выделить ТФ-соединения (а также кондо-изоляторы) в специальный класс СКС. Особенности частотной зависимости ДМВ имеют существенное значение для интер-претации экспериментальных данных по электронному спиновому резонансу [1], [2]. Кроме того, хорошо известно, что развитие теоретических представлений о свой-ствах СКС, не описываемых приближением среднего поля, сопряжено с необхо-димостью вычисления динамических спиновых и зарядовых флуктуаций. В ка-честве примера заметим, что учет динамики магнитных флуктуаций локализован-ной f -подсистемы оказался весьма существенным при развитии теории s-волновой * Институт физики СО РА, Красноярск, Россия.

Фазовые Состояния Негейзенберговского Магнетика Со Спином S=3/2 На Треугольной Решетке

“…Для диагонализации гамильтониана (4) воспользуемся методом, развитым в работе [34], в основе которого лежит использование техники операторов Хаббарда [35][36][37]. На базисе собственных функций оператора S z построим операторы Хаббарда X mn = |m n|, описывающие переход магнитного иона из состояния |n в состояние |m , где векторы состояний |m представляют собой стандартный полный набор собственных векторов оператора S z [35,36].…”

Сверхтвердая Магнитная Фаза В Двумерном Изингоподобном Антиферромагнетике С Большой Одноионной Анизотропией

“…Чтобы определить границы существования ферромаг-нитного состояния, исследуем его динамические осо-бенности, а именно рассмотрим спектры элементарных возбуждений, которые можно найти, рассмотрев полю-са функции Грина системы [52][53][54]:…”

Сосуществование Сверхпроводимости И Антиферромагнетизма В Тяжелофермионных Интерметаллидах

“…Здесь использовано обозначение E J = E 0 − Jn L . Описанное приближение справедливо при малом расщеплении зоны тяжелых фермионов в антиферромагнитной фазе, когда 4JR ≪ W [40], где W -ширина зоны коллективизированных электронов. Для простоты мы ограничимся рассмотрением только внутриподрешеточной гибридизации (W p = 0), а также приближением ближайших соседей относительно перескоков электронов.…”

“…Величины Γ 0 , γ 0 получаются из известных Γ p , γ p при p x = 0, p y = 0. Подобная методика, но в рамках слейв-бозонного представления была применена в работе [40] для оценки массы тяжелых фермионов антиферромагнитных интерметаллидов при учете скоса антиферромагнитных подрешеток.…”

“…При разрушении антиферромагнитного порядка масса (16) становится отрицательной. В таком случае говорят о переходе к дырочному типу тяжелых квазичастиц [40]. В каждой точке графика значения параметров порядка пересчитывались в соответствии с диаграммой основного состояния, представленной на рис.…”