Ложные Слагаемые В Задаче Трех Частиц

Приближение Эффективного Радиуса В Задаче Двумерного Рассеяния Центральным Короткодействующим Потенциалом

“…Особые случаи a = 0 и a = ±∞ в настоящей работе не рассматриваются: всюду далее считается, что 0 < |a| < ∞. В заключении поясняется, как обобщить все полученные в разделе 3 приближения парциальных фаз и сечений на два особых случая a = 0 и |a| = ∞, детально исследованных в работе [35].…”

“…Как показано в работе [35], эту функцию и ее параметры a и r eff следует переопределить и использовать функцию эффективного радиуса…”

“…В случае |a| = ∞ согласно работе [35] вместо функции эффективного радиуса K(q) следует использовать функцию эффективного радиуса…”

“…Во-вторых, сечение рассеяния квантовой частицы любым короткодействующим, в том числе и финитным, потен-циалом неограниченно возрастает в пределе ее нулевой полной энергии [1], [27], [28], [34], причем старшее слагаемое асимптотики сечения в этом пределе никак не за-висит от потенциала и описывается неаналитической функцией энергии, равной ее логарифму. Эту же логарифмическую функцию энергии содержат и все известные к настоящему времени определения [29]- [35] функции эффективного радиуса и дли-ны двумерного рассеяния квантовой частицы центральным короткодействующим потенциалом.…”

“…В ней использовалось приближение эффективного радиу-са, содержащее два параметра: длину и эффективный радиус двумерного рассеяния квантовой частицы центральным короткодействующим потенциалом. Наиболее эко-номичные способы вычисления этих параметров предложены в работе [35].…”