Микромагнитные Структуры, Индуцированные Неоднородным Электрическим Полем, В Магнитодноосных Пленках С Флексомагнитоэлектрическим Эффектом

Abstract

The features of the manifestation of the flexo-magnetoelectric effect in magnetically uniaxial films under the local influence of an electric field on their surface are investigated. It is shown that with its increasing influence, there is a gradual transformation of the structure of the 180° domain boundary from the Bloch to the quasi-Bloch, and at a certain field value to the Néel boundary. It was revealed that in large fields it is possible to nucleate a 0° domain boundary with a non-Bloch structure, the laws of which have analogies with the formation of magnetic inhomogeneities on defects of the “potential well” type. The contribution of the partial parts of the inhomogeneous magnetoelectric interaction due to the presence of div m and curl m in the phenomena under consideration is also determined.

Флексомагнитоэлектрический Эффект В Пленках Ферритов-Гранатов С Ориентацией (001)

“…Анализ уравнений Эйлера-Лагранжа [3], описывающих структуру неоднородностей для рассматриваемого магнетика (т.е. с учетом в [3] наличия кубической анизотропии), показывает, что если пренебречь неоднородным магнитоэлектрическим взаимодействием, то решения, соответствующие 180 -градусным ДГ (180̊ ДГ) с неблоховской структурой будут отсутствовать, в отличие от тех же пленок с ориентациями (210), (011) и (111), в которых имеет место выход намагниченности М из плоскости стенки [4].…”

“…Анализ уравнений Эйлера-Лагранжа [3], описывающих структуру неоднородностей для рассматриваемого магнетика (т.е. с учетом в [3] наличия кубической анизотропии), показывает, что если пренебречь неоднородным магнитоэлектрическим взаимодействием, то решения, соответствующие 180 -градусным ДГ (180̊ ДГ) с неблоховской структурой будут отсутствовать, в отличие от тех же пленок с ориентациями (210), (011) и (111), в которых имеет место выход намагниченности М из плоскости стенки [4]. В этом случае существуют только такие решения, которым соответствует 180̊ ДГ блоховского или неелевского типов с М [001] в доменах и с ориентацией плоскости ДГ, характеризуемая углом 𝜓: 𝜓 = 𝜋𝑛/2 , 𝑛 𝜖 𝑍, если ӕ > 0 и 𝜓 = 𝜋/4 + 𝜋𝑛/2, если −1 < ӕ < 0.…”

“…Здесь ӕ = 𝐾 1 /𝐾 𝑢 , где 𝐾 𝑢 , 𝐾 1 соответственно, константы наведенной одноосной и кубической анизотропий. При наличии неоднородного магнитоэлектрического взаимодействия (𝓔 ≠ 0, 𝓔‖Oz) распределение намагниченности М в 180̊ ДГ трансформируется и последняя преобразуется в 180̊ ДГ с квазиблоховской структурой [3]. Соответственно, благодаря флексомагнитоэлектрическому механизму в окрестности ДГ индуцируется поляризация, величина которой является четной функцией координаты y, достигающей своего максимума 𝑝 𝑚 в центре стенки (y=0).…”

“…Соответственно возрастает и величина 𝑝 𝑚 , что в свою очередь, ведет к увеличению интегральной величины поляризации P (суммарной величины поляризации ДГ). Расчеты показывают, что все закономерности ФЭ, найденные в [3] для магнитоодноосной пленки (зависимости 𝜑 = 𝜑(𝑦), 𝑝 = 𝑝(𝑦) , а также 𝜑 𝑚 , 𝑝 𝑚 и P от поля ℰ) в данном случае точно такие же. В то же время анализ влияния величины кубической анизотропии на вышеперечисленные параметры ФЭ показывает, что с возрастанием ӕ величина интегральной поляризации увеличивается, но в незначительной степени (примерно на 1% − 2%).…”