Анализируется уравнение для высшего заполненного состояния в системе невзаимодействующих электронов в методе функционала плотности. Более строго, чем в известных на сегодняшний день работах, показано, что собствен-ное значение уравнения определяет энергию ионизации. При этом существенно уточняется выражение для обменно-корреляционного потенциала.Ключевые слова: многоэлектронная система, функционал плотности, обменно-корреляционный потенциал, верхнее заполненное состояние, одноэлектронное уравнение Шредингера.
ВВЕДЕНИЕВ последнее время при изучении N -электронных систем (N 2) все большую популярность приобретает (сформулированный еще в 1964 г.) метод функционала плотности (см. работу [1] и ссылки в ней). По всей видимости, привлекательность метода состоит в том, что систему оказывается возможным описать в терминах во-ображаемой системы невзаимодействующих электронов, подчиненных уравнениямВ соотношении (2) (где, как и везде в дальнейшем, использованы атомные единицы: = m = e 2 0 /(4πε 0 ) = 1) v(r) -заданный внешний потенциал, ρ(r) -электронная плотность, связанная с диагональным элементом матрицы плотности соотношением ρ(r) = N γ(r, r) = N σ γ(x, x), (3) * Московский технический университет связи и информатики, Москва, Россия.