No abstract

A theory o f the spin-lattice and spin-spin relaxation processes in quadrupole spin systems with / > 1/2 in the situation o f the m ultiple-pulse N Q R spin locking is proposed for the pulse sequence MW-4. The theory is based on the assumption that for t ^ T2 the change o f the spin system is a quasi-equilibrium process. Rate equations for inverse generalized temperatures are obtained and the kinetic coefficients calculated for the case o f exponential correlation functions. The above assumption was confirmed for som e substances containing the 35C1 and 123Sb, and the time constant T]e characterizing the spin echo signal decay was investigated and compared with the time constant T, in the case o f continuous spin locking.

No abstract

Several experimental techniques have shown evidence for the existence of internal magnetic fields of the order of 200 G in oc-Bi20 3 [1]. The asymmetrical 209Bi N Q R lineshapes in Bi30 4Br also point to a source of poorly resolved splitting present in this compound.In order to obtain further insight into the origin of the local magnetic fields in these compounds the 209Bi N Q R lineshapes of polycrystalline a-Bi20 3 and Bi30 4Br were recorded in weak (below 500 G) static magnetic fields. A calculation of the expected powder lineshapes in a-Bi20 3 under the influence of the internal and applied magnetic fields up to 1 kG was made. The results of the computer simulation are compared with the lineshapes recorded. From the 209Bi lineshapes ob served in the experiment, the local magnetic field at one of the two Bi-sites in Bi30 4Br was estimated.

*) Слабыми называются магнитные поля, когда i\iH 0 <^eQq zz , соответственно -сильными, когда ίμΗ 0^> eQq zz .ЯДЕРНЫЙ СПИНОВЫЙ РЕЗОНАНС 599 случая произвольной симметрии электрического поля п . Метод Волкова позволяет определить направление главных осей градиента электрического поля относительно главных осей кристалла, измерить eQq zz и η = 9 -^-Я -Ш -Чгг параметр асимметрии, где q xx , q y y~a q zz -компоненты тензора градиента электрического поля кристалла. В этом методе в кристалле выбираются три произвольные взаимно перпендикулярные оси X, У, Z. Пусть X имеет направляющие косинусы λ;, У-μ$, Ζ-ν ; по отношению к главным осям тензора градиента электрического поля. Из рассмотрения симметрии кристаллической решетки часто удается одну из главных осей тензора градиента электрического поля кристалла совместить с осью кристалла. Если Н о направлять поочередно перпендикулярно осям X, У или Ζ и каждый раз осуществлять вращение кристалла вокруг направления Н о , то теория возмущения первого порядка дает для расщепления 2Δν между двумя компонентами спектра, обусловленными переходами тп-> тп-1 и -(тп-1)-> -тп, следующее выражение: sin9, (2) где для случая вращения кристалла вокруг оси χ 1 ( 3 ) 3(2m-l) m -'самое большое магнитное квантовое число.Можно показать, чтоВыполняя все три вращения, легко получить все коэффициенты А, В и С. Отсюда, решая системы алгебраических уравнений (3), получим все структурные параметры. Возможности этого метода были продемонстрированы на примере сподумена LiAl(SiO 3 ) 2 u . Для случая резонанса ядра Li 7 (/ = 3 /2 ) в этом кристалле было получено: η = 0,793, | А; |=18,9 кгц, eQq zz = 75,6 кгц, λ ι = -0,074, λ 2 = 0,997, λ 3 = 0,020, μ, = 0,746, μ 2 = 0,042, μ 3 = 0,665, ν 1 = 0,662; ν 2 = 0,065; v s =-0,747, причем ось X совпадала с осью Ь моноклинного сподумена (С у = C z = 0), а направление, перпендикулярное осям b и с, взято за ось Z, тогда ось а лежала между У и Z. Расчеты возмущений высших порядков были проведены, кроме Вол-кова αι , еще и Берсоном 13 . Эти расчеты также получили эксперименталь-ное подтверждение для резонанса Al 27 {J= b l2) в сподумене 14 · 15 . Метод Волкова в настоящее время получил наибольшее распростра-нение, поскольку в этом методе частоты выражаются как функции угла вращения в декартовой системе координат. Ά пара с меньшим расщеплением -α-парой. Из выражения (7) видно, что α-пара становится синглетом при [mj =[m 2 j (рис. 1). Для переходов г /2^3/2 область нулевого расщепления зависит от углов θ и φ и образует конус вокруг оси Ζ. Угол отклонения Н о от оси Ζ для нулевого расщепле-ния имеет максимальное значение в XZ-плоскости и минимальное значе-ние в плоскости ΥΖ, где Χ,Υ, Ζ -главные оси тензора градиента электри-ческого поля. Поэтому, используя метод конуса нулевого расщепления 24 , удается определить направления осей Χ, Υ и Ζ. Знание же θ 0 в двух плоскостях (θ 0 (φ =0°) и θ 0 (φ =90°)) позволяет вычислить параметр асим-метрииСоотношения (7)- (9) применялись для структурного анализа некото-рых монокристаллов. Отметим, что ядерный спиновый резонанс в по-ро...