ÊКóуëлîоíнîоâвñсêкèиåе äдèиàаãгîоíнàаëлüьíнûыåе èи íнåеäдèиàаãгîоíнàаëлüьíнûыåе (êкîоâвàаëлåеíнòтíнûыåе) ñсâвÿяçзèи ñсîо-çзäдàаþюòт êкàаêк ìмîоëлåеêкóуëлûы, òтàаêк èи âвñсåе òтèиïпûы êкîоíнäдåеíнñсèиðрîоâвàаíнíнûыõх ñсðрåеäд (òтâв¸ёðрäдûыõх òтåеëл èи òт.ïп.). ÎОäдíнàаêкîо äдëлÿя ìмåеòтàаëлëлîоâв õхàаðрàаêкòтåеðрíнûы çзîоíнíнûыåе ñсâвÿяçзèи «ñсâвîоáбîоäдíнûыõх» ýэëлåеêк-òтðрîоíнîоâв. ÊКâвàаíнòтîоâвàаÿя ñсòтàаòтèиñсòтèиêкàа ïпðрîоñсëлåеaeжèиâвàаåеòт íнàаðрàаñсòтàаþюùщóуþю êкîоíнêкóуðрåеíнöцèиþю ñсâвÿяçзåеéй çзîоíнíнûыõх èи êкîоâвàаëлåеíнòтíнûыõх ïпðрèи «äдâвèиaeжåеíнèиèи» âвíнèиçз ïпîо òтàаáбëлèиöцåе ÌМåеíнäдåеëлåе-åеâвàа: îоòт ïпîо÷чòтèи ÷чèиñсòтîо çзîоíнíнûыõх (íнåеïпåеðрåеõхîоäдíнûыõх) êк ïпåеðрåеõхîоäдíнûыìм ìмåеòтàаëлëлàаìм èи ñсïпëлàаâвàаìм ñс èиçзìмåеíнÿяþюùщèиìмñсÿя çзàаïпîоëлíнåеíнèиåеìм nd-(n  3) èи mf-(m  4) èиîоíнíнûыõх îоáбîоëлîо÷чåеêк. ÌМåеòтîоäд áбîоãгîоëлþюáбîоâвñсêкèиõх ôфóуíнêкöцèиéй ÃГðрèиíнàа âв ïпðрåеäдñсòтàаâвëлåеíнèиÿяõх çзîоíнíнûыõх ôфåеðрìмèиîоíнîоâв (f r ) âв óуçзëлàаõх r ñсîо ñсïпèиíнîоìм  èи ìмíнîоãгîоýэëлåеêкòтðрîоíнíнûыõх îоïпåеðрàаòтîоðрíнûыõх ñсïпèиíнîоðрîоâв (ÌМÝЭÎОÑС) D r (S r , L r ) èиîоíнíнûыõх îоáбîоëлîо÷чåеêк ñсîо ñсïпèиíнîоìм S r èи îоðрáбèиòтàаëлüьíнûыìм ìмîоìмåеíнòтîоìм L r äдàа¸ёòт ñсïпåеêкòтðрûы çзîоíнíнûыõх ôфåеðрìмèиîоíнîоâв èи ôфëлóуêкòтóуàаöцèиèи õхèиìмèи÷чåеñсêкèиõх (êкîоâвàаëлåеíнòтíнûыõх) ñсâвÿяçзåеéй (ÔФÕХÑС). ÑСîоïпîоñсòтàаâвëлÿяþюòтñсÿя ñсïпëлàаâвûы ïпîо÷чòтèи çзîоíнíнûыåе (êкàаêк Cu-Ni) îоäдíнîоôфàаçзíнûыåе (ÃГÖЦÊК) èи ïпîоëлèиìмîоðрôфíнûыåе (ñсïпëлàаâвûы Fe) ñс äдîоìмèиíнèиðрîоâвàаíнèиåеìм êкîоâвàаëлåеíнòтíнûыõх èиîоíнíнûыõх èи ñсïпèиíнîоâвûыõх (îоáбìмåеíнíнûыõх) ñсâвÿяçзåеéй. ÔФóуðрüьåе-ðрàаçзëлîоaeжåеíнèиåе ÌМÝЭÎОÑС (D k ) èи ôфåеðрìмèиîоíнîоâв f k âвûыäдåеëлÿяåеòт èиçз ïпàаðрíнûыõх âвçзàаèиìмîоäдåеéйñсòтâвèиéй âвåеòтâвèи ÔФÕХÑС E k , çзîоíнíнûыåе  , k ìмàаãгíнîоíнíнûыåе èи òт.äд. ÏПåеðрåеñсåе÷чåеíнèиÿя ñс ÔФÕХÑС âвáбëлèиçзèи ïпîоâвåеðрõх-íнîоñсòтåеéй ÔФåеðрìмèи  F (k F ) ïпðрèиâвîоäдÿяòт êк àаíнîоìмàаëлèиÿяìм  k èи ñсèиíнãгóуëлÿяðрíнîоñсòтÿяìм ïпëлîоòтíнîо-ñсòтèи çзîоíнíнûыõх ñсîоñсòтîоÿяíнèиéй DOS(E). ÎОòтñсþюäдàа âвûы÷чèиñсëлÿяþюòтñсÿя äдåеôфåеêкòтûы óуïпðрóуãгèиõх ìмîо-äдóуëлåеéй, èиíнâвàаðрíнîоñсòтüь âвáбëлèиçзèи ôфàаçзîоâвûыõх ïпåеðрåеõхîоäдîоâв òтèиïпàа ÎОÖЦÊК-ÃГÖЦÊК. ÒТèиïп ìмàаãг-íнèиòтíнîоãгîо ïпîоðрÿяäдêкàа (ôфåеðрðрîоìмàаãгíнèиòтíнûыéй (ÔФÌМ) èиëлèи àаíнòтèиôфåеðрðрîоìмàаãгíнèиòтíнûыéй (ÀАÔФÌМ), êкëлàаñсòтåеðрûы èи òт.ïп.) îоïпðрåеäдåеëлÿяåеòтñсÿя ñсâвÿяçзóуþюùщèиìмèи èиëлèи àаíнòтèиñсâвÿяçзóуþюùщèиìмèи êкîоâвàаëлåеíнòтíнûыìмèи (èи îоáбìмåеíнíнûыìмèи) âвçзàаèиìмîоäдåеéйñсòтâвèиÿяìмèи. ÏПîоíнèиaeжåеíнèиåе ëлîоêкàаëлüьíнîоéй ñсèиìмìмåеòтðрèиèи ïпðрèи âвíнåеäдðрåеíнèиèи ëл¸ёãгêкèиõх ïпðрèиìмåеñсåеéй (òтèиïпàа C) òтåеîоðрèиÿя îоïпèиñсûыâвàаåеòт ôфîоðрìмîоéй ïпèиêкàа (ÊКåе) âвíнóуòтðрåеíнíнåеãгîо òтðрåеíнèиÿя Q 1 (T) êкàаêк ôфóуíнêкöцèиèи òтåеìмïпåеðрàаòтóуðрûы T. ÃГèиáбðрèиäдèиçзàаöцèиÿя ms-nd-ýэëлåеêкòтðрîоíнîоâв ÷чåеðрåеçз êкîоâвàаëлåеíнòтíнûыåе ñсâвÿяçзèи Fe 57 âвûыðрàаaeжàаåеòт ñсâвåеðрõхòтîоíнêкèиåе ïпîоëлÿя (ÑСÒТÏП) H F ÷чåеðрåеçз ñсðр...

Квантово-статистическая теория аморфного металла (АМ) строится на примере Fe-B. Полагаем, что кластеры ближнего порядка K j высокоспи-новых (ВС) ионов Fe разделены полостями h ij низкоспиновых (НС) ионов Fe, ковалентно связанных с катионами B + . Амплитуды волновых функ-ций НС ионов Fe (ξ 1 ) и ионных состояний. Устойчивость АМ поддерживается энтропией флуктуаций химических связей (ФХС) катионов и зонных электронов. Часть электро-сопротивления (ЭС) создаётся механизмами захвата носителей тока кова-лентными состояниями и ФХС. Она падает с ростом T. Рассеяние на «примесных» фононах даёт растущую линейно с ростом T часть ЭС. Соче-тание этих эффектов позволяет получить материал с постоянным (при из-менении T) ЭС для T < T min .Квантово-статистична теорія аморфного металу (АМ) будується на прик-ладі Fe-B. Вважаємо, що кластери близького порядку K j високоспінових (ВС) йонів Fe розділено порожнинами h ij низькоспінових (НС) йонів Fe, ковалентно зв'язаних з катіонами B + . Амплітуди хвильових функцій НС йонів Fe (ξ 1 ) і йонних станів B + (ξ + ) розраховано в представленні багатое-лектронних операторних спінорів (БЕОС)-атомів і пов'язаною з нею підвищеною тепломіс-ткістю C V (T). Стійкість АМ підтримується ентропією флуктуацій хіміч-них зв'язків (ФХЗ) катіонів і зонних електронів. Частина електроопору (ЕО) створюється механізмами захоплення носіїв току ковалентними ста-нами і ФХЗ. Вона зменшується при зростанні Т. Розсіяння на «домішко-

Магнитоэлектрические эффекты в редкоземельных металлах (РЗМ) оказываются «гигантскими» благодаря большим спиновым (S r), орбитальным (L r) и угловым (J r) моментам редкоземельных ионов (РЗИ) в узлах r. Их унитарное описание возможно в представлении многоэлектронных операторных спиноров (МЭОС). Взаимодействие зонных (токовых) фермионов (ЗФ) с флуктуациями химических связей (ФХС) доминирует в процессах релаксации ЗФ и создаёт анизотропию спектра ЗФ и поверхностей Ферми. Функции Грина для ФХС (как фурье-образы МЭОС), рассчитанные методом вторичного квантования, приводят к конечным выражениям времени релаксации k (T, J) и эффективных масс m * (T, J) для ЗФ при температуре T. Линейные зависимости электросопротивления (ЭС) R jj (T) и аномального эффекта Холла R ij (T) от температуры T и их квадратичные зависимости от среднего спина РЗИ S t (T) интерпретируют эксперименты для РЗМ. Даётся критика полуклассических и одноэлектронных моделей магнитоэлектрических эффектов. Ключевые слова: теория магнитоэлектрических эффектов редкоземельных металлов (РЗМ), флуктуации химических связей (ФХС) и рассеяние на них токовых (зонных) фермионов (ЗФ), анизотропия релаксации и эффективной массы ЗФ. Магнетоелектричні ефекти в рідкісноземельних металах (РЗМ) виявляються «гігантськими» завдяки великим спіновим (S r), орбітальним (L r) і

Электронная структура редкоземельных 4f-металлов (РЗМ) рассчитывается в представлении многоэлектронных операторных спиноров (МЭОС)0c ). Дестабилизированная ФМ-фаза переходит в геликоид с вектором Q c (T)  0,1 для Tb, Dy, Ho. Приложение магнитного поля B  B c  (T   T 0c )  1 Тл вызывает метамагнитный переход первого рода в ФМ-фазу. Обменный интеграл A(S, L) слагается из спиновой и орбитальной частей за счет размораживания s r или l r . Механизм кристаллического поля (КП -CF) для ФМА рассчитывается как отталкивание «эффективных зарядов» (

The symmetry of rare-earth metals (REM) and f.c.c.-Ce 'paradox' are calculated by means of the method of many-electron operator spinors (MEOS). Spin and orbital MEOS factors with [0001] axis of quantization of the angular moment J are responsible for hexagonal deformation (c/a)  J 2. Indirect covalent 4f-4f bond via band fermions adds the bond energy E 4f  n f. Covalent electron collectivization (n f  2) for Ce(4f 2) gives J  0 and (c/a)  0. In the REM-Ce, there is instability of 4f-shell contributing to the appearance of 5d-states with amplitude  d (T). Covalent bond  dd (k) (in the MEOS method) appears because of the chemical-bond fluctuations (CBF) for temperature T  T  in the form of  d (T  T ) jump. Hysteresis of the f.c.c.-f.c.c. -transition is caused by the band-covalent bond  b-c. Its maximum width T h  2/3 b c  determines jumps of the volume (T ), entropy S(T ), electrical resistance (ER) R(T ), etc. Particularly, the ER jump R(T )  T h. The experimental data are interpreted by the use of results of calculation. Методом багатоелектронних операторних спінорів (БЕОС) розраховується симетрія рідкісноземельних металів (РЗМ) разом із «парадоксом» ГЦК-Ce. Спінові й орбітальні фактори БЕОС з віссю [0001] квантування кутового моменту J відповідальні за гексагональну деформацію (c/a)  J 2. Непрямий ковалентний 4f-4f-зв'язок через зонні ферміони додає енергію зв'язку E 4f  n f. Ковалентна колективізація n f  2 для Ce(4f 2) занулює J  0 і дає (c/a)  0. В РЗМ-Ce виникає нестабільність 4f-оболонки, що сприяє появі 5d-станів з амплітудою  d (T). Ковалентний зв'язок  dd (k) (в методі БЕОС) з'являється як результат флюктуацій хемічних зв'язків (ФХЗ) за температури T  T  у формі стрибка  d (T  T ). Гістерезу -переходу ГЦК-ГЦК зумовлено зонно-ковалентним зв'язком  b-c. Її максимальна ширина T h  2/3 b c  визначає стрибки об'єму (T ), ентропії S(T ), електроопору (ЕО) R(T ) тощо. Зокрема, стрибок ЕО R(T )  T h. Результатами розрахунків проінтерпретовано експериментальні дані. Методом многоэлектронных операторных спиноров (МЭОС) рассчитыва