Методом молекулярной динамики изучен термоактивированный отжиг топологических дефектов Стоуна−Уэльса в углеродных фуллеренах и нанотрубках. Показано, что температурные зависимости характерных времен отжига подчиняются закону Аррениуса. Определены значения соответствующих энергий активации и частотных факторов. Полученные результаты сопоставлены с данными моделирования поверхностей потенциальной энергии. Введение[4]) одним из основных типов дефектов являются топологические де-фекты Стоуна−Уэльса (Stone−Wales, SW), которые об-разуются при трансформациях SW -поворотах связей С−С на угол ≈ 90• [5]. Дефекты SW могут играть как отрицательную, так и конструктивную роль. Например, накопление этих дефектов в фуллерене С 60 при сильном нагреве приводит в конечном итоге к фрагментации кластера [6], а их присутствие в углеродных нанотруб-ках (УНТ) снижает механическую жесткость послед-них [7,8]. С другой стороны, будучи центрами предпочти-тельной адсорбции различных химических групп и эле-ментов, дефекты SW могут существенно улучшить функ-циональные характеристики УНТ и фуллеренов [9,10]. Таким образом, в зависимости от целей конкретного эксперимента и/или предполагаемого направления прак-тического использования той или иной углеродной нано-структуры может оказаться желательным как уменьше-ние, так и увеличение количества дефектов SW в ней.Для создания дефектов SW требуются сильные меха-нические деформации (например, излом УНТ [11]) или облучение частицами с высокой энергией. Что касается очистки наноструктуры от этих дефектов, то наиболее практичным представляется ее нагрев до температур, при которых тепловая энергия достаточно велика для отжига имеющихся в образце дефектов SW, но недо-статочна для термоактивированного образования новых дефектов (а тем более -для разрушения нанострукту-ры). Целью настоящей работы является компьютерное моделирование процесса отжига дефектов SW и опреде-ление температурных зависимостей характерных времен отжига. В качестве объектов исследования мы выбрали фуллерен С 60 и одностенную УНТ (10, 0). Методы расчетаМежатомные взаимодействия описывались в рамках неортогональной модели сильной связи [12], которая уступает по точности первопринципным методам, но при этом гораздо менее требовательна к вычислитель-ным ресурсам, что позволяет проследить эволюцию системы из ∼ 100 атомов в течение достаточно дли-тельного (по атомным меркам) времени. Эта модель продемонстрировала свою применимость к численному исследованию самых различных углеродных нанострук-тур (см. работы [13-16] и ссылки в них).Для фуллерена С 60 выбирались свободные граничные условия по всем направлениям. Для УНТ (10, 0) исполь-зовалась сверхъячейка с периодическими граничными условиями вдоль оси УНТ и свободными в двух попереч-ных направлениях. Период сверхъячейки определялся из условия минимума энергии равновесной конфигурации.Моделирование временной эволюции фуллерена и УНТ проводилось методом молекулярной динамики (МД). Для численного интегрирования уравнений дви-жения использовался алгоритм Верле с шагом по вре-мени 0.3 fs (дета...