ВведениеЭмпирическая суперпозиционная модель для основно-го состояния парамагнитного иона в кристалле, пред-ложенная авторами [1,2], и ее версия для редкоземель-ных S-ионов [3,4] были разработаны с целью связать величины параметров начального расщепления основ-ного состояния (тонкой структуры спектра ЭПР) с координатами ближайшего окружения и, следовательно, оценить релаксацию этого окружения вследствие замены иона. В работах [5][6][7] показано, что наиболее сильно на искажения окружения откликаются компоненты тензора тонкой структуры второго ранга.У парамагнитных центров S-ионов с осевой симмет-рией (C 3 , C 4 , S 4 , C 6 ) указанный тензор имеет одну компоненту, что позволяет в версии [3] лишь оценить внутренний параметр модели, учитывающий эффекты обмена парамагнитный ион-лиганд, предполагая при этом отсутствие релаксации окружения.В случае центров орторомбической симметрии (на-пример, ионы Eu 2+ и Gd 3+ в кристаллах со струк-турой граната [8][9][10][11][12]) тензор тонкой структуры вто-рого ранга имеет две компоненты, что дает принци-пиальную возможность сделать некоторые заключения о релаксации лигандного окружения. Можно ожидать, что такой анализ будет успешным при наличии па-раметров тонкой структуры S-ионов в ряду кристал-лов со структурой граната. Образцы и методика измеренийМонокристаллы Lu 3 Al 5 O 12 были выращены верти-кальным методом Бриджмена в молибденовом тигле с использованием чистых (99.99%) исходных оксидов