This review is devoted to a new method in experimental physics-electron cooling, which opens the possibility of storing intense and highly monochromatic beams of heavy particles and carrying out a wide range of experiments with high luminosity and resolution. The method is based on the cooling of beams by an accompanying electron flux as the result of Coulomb collisions of the particles. In the first part of the review the theoretical basis of the method is briefly considered. The apparatus ΝΛΡ-Μ is described with its electron cooling, and the results of successful experiments on cooling a proton beam are presented. In the second part the new possibilities opened by the use of electron cooling are discussed: storage of intense beams of antiprotons and achievement of proton-antiproton colliding beams, performance of experiments at the ultimate in low energies (with participation of antiparticles), storage of polarized antiprotons and other particles, production of antiatoms, storage of antideuterons, and experiments with ion beams.

We construct a kink solution on a non-BPS D-brane using Berkovits' formulation of superstring field theory in the level truncation scheme. The tension of the kink reproduces 95% of the expected BPS D-brane tension. We also find a lump-like solution which is interpreted as a kink-antikink pair, and investigate some of its properties. These results may be considered as successful tests of Berkovits' superstring field theory combined with the modified level truncation scheme.

No abstract

We discuss the theory of quenching of Rydberg states by atoms with small electron affinities and perform calculations for quenching of s and d states of Ne by Ca. There are two contributions to the quenching cross section: the ion-covalent coupling contribution, which is due to the formation of an intermediate ionic state, and the impulse contribution. The first is very sensitive to the electron affinity of the projectile and may be used for studies of weakly bound anions. The ion-covalent coupling contribution is dominant for the process of quenching of Rydberg states with large quantum defects (e.g. s states) at relatively low principal quantum number n, whereas the impulse contribution dominates the process of quenching of states with small quantum defects (e.g. d states of Ne). We present calculations of quenching of s states by Yb atoms with a hypothetical electron affinity of 2 meV and show that experimental studies of quenching of Rydberg states by Yb might help in determining the electron affinity of Yb even if it is negative. In the latter case the quenching cross section as a function of n should exhibit oscillations (Borodin V M and Kazansky A K 1992 J. Phys. B: At. Mol. Opt. Phys. 25 971).

СОДЕРЖАНИЕВведение 561 1. Общее описание электронного охлаждения 564 2. Кинетика электронного охлаждения (случай однократно проходящего элек-тронного пучка) 566 3. Экспериментальное исследование процесса электронного охлаждения . . . 573 4. Накопление интенсивных пучков антипротонов 579 5. Новые возможности физики элементарных частиц 582 а) Эксперименты со сверхтонкими внутренними мишенями (582). б) Уско-рение накопленных антипротонов (584). в) Непрерывно охлаждаемые встреч-ные пучки (584). г) Предельно низкие энергии (584). д) Антиатомы (586). е) Поляризационные эксперименты (586). ж) Антидейтоны (587). з) Экспери-менты с ионными пучками (588). и) Встречные протон-антипротонные пучки на предельно высокие энергии (589). Заключение 593 Цитированная литература 593 ВВЕДЕНИЕ При проведении почти любых экспериментов с использованием пучков заряженных частиц принципиально важно уметь сжимать пучки, умень-шать их размеры и разброс импульсов (по величине и направлению) их частиц, другими словами,-· уметь «охлаждать» потоки быстрых заря-женных частиц, понижая их эффективную температуру в сопровождаю-щей системе.Этого, однако, нельзя достичь применением любых заданных, т. е. не зависящих от движения отдельных частиц пучка, внешних электромаг-нитных полей. В этом случае справедливо утверждение -частный слу-чай теоремы Лиувилля,-что плотность частиц пучка в шестимерном фазовом пространстве (пространство «обобщенные координаты -сопря-женные импульсы») есть величина постоянная, определяемая «началь-ными условиями». С помощью фокусировок и ускорения в любых ком-чинациях можно лишь изменить форму фазового объема, занимаемого бастицами пучка, но не изменить его величину, не повысить фазовую плотность. Всякого рода аберрации могут, конечно, сильно исказить форму объема, сделать ее столь сложной, что эффективная фазовая плот-ность уменьшится. Но для увеличения плотности обязательно нужно ввести силы диссипативного характера.Логически самым простым является использование для этой цели диссипативных сил, аналогичных обычному трению и направленных ί УФН, т. 124, вып. 4 © Главная редакция физико-математической литературы издательства «Наука», «Успехи физических наук», 1978.