Сформулирована задача, в которой требуется обеспечить устойчивость частоты магнитных колебаний ферритовой пленки при одновременном изменении значений двух магнитных параметров. Предложен метод стабилизации частоты однородного ферромагнитного резонанса при малых отклонениях эффективной намаг-ниченности и поля кристаллографической магнитной анизотропии феррита от исходных значений. Выведено уравнение, которое в линейном приближении связывает вариацию частоты с вариациями магнитных пара-метров. Исследована возможность обращения в нуль коэффициентов при вариациях магнитных параметров. Показано, что такая возможность может быть реализована выбором кристаллографической ориентации пленки, напряженности и направления намагничивающего поля. В этом случае сдвиг частоты определятся квадратичной формой от вариаций магнитных параметров. Приведен пример расчета квадратичной формы. Проведено сравнение оптимизированной пленки с пленкой, у которой сдвиг частоты определяется линейной зависимостью от вариаций ее магнитных параметров. DOI: 10.21883/JTF.2017.03.44242.1956 Введение Спектр колебаний намагниченности монокристалли-ческой ферритовой пленки зависит от значений маг-нитных параметров феррита, важнейшими из которых являются намагниченность насыщения (4πM 0 ), поле кристаллографической магнитной анизотропии (H c ), и для пленок, выращенных на подложках, поле одноосной магнитной анизотропии (H u ) [1]. В ряде случаев вместо параметров 4πM 0 и H u можно использовать один комби-нированный параметр -эффективную намагниченность (4πM eff ). Изменение параметров 4πM eff и H c приводит к смещению определяемых ими частот. Это смещение в линейном по изменениям δ(4πM eff ) и δH c приближении можно рассчитать по уравнениюУсловие стабиль-ности частоты можно представить в виде δ f = 0. Есть два варианта выполнения условия. В первом -по-стоянство частоты достигается взаимной компенсацией слагаемых в правой части формулы (1). Во втором -в нуль обращается каждое из слагаемых, и тогда a = 0 и b = 0. В этом случае в отличие от первого варианта условие δ f = 0 будет выполнено при любых значениях δ(4πM eff ) и δH c . Первый вариант был подробно исследован в рабо-тах [2-4]. В этих работах рассчитаны температурные коэффициенты частот магнитостатических волн. В част-ности, исходя из условия термостабильности частот, была рассмотрена возможность взаимной компенсации температурных зависимостей намагниченности насыще-ния и поля анизотропии.Второй вариант в научной литературе не описан. Именно ему посвящена настоящая работа. С практи-ческой точки зрения второй вариант интересен тем, что позволяет стабилизировать частоту независимо от природы изменения магнитных параметров феррита. Такие изменения могут быть связаны с температурой, с химическим составом, с упругими напряжениями. Разработка моделиПредлагаемый способ был опробован в модели пленки кубического феррита при решении задачи по стабили-зации частоты однородного ферромагнитного резонанса (ФМР) (рис.