Измерены магнитополевые (0 < B < 9 Тл) зависимости продольного и холловского сопротивлений при фиксированных температурах (2 < T < 50 K) для системы HgCdTe/HgTe/HgCdTe с квантовой ямой HgTe шириной 20.3 нм. Активационный анализ кривых магнитосопротивления был использован в качестве инструмента для определения щелей подвижности между соседними уровнями Ландау. Значения энергии активации, полученные из температурных зависимостей продольного сопротивления в областях плато квантового эффекта Холла с факторами заполнения v = 1, 2, 3, позволили сделать оценки эффективной массы и g-фактора электронов в исследуемой системе. Получены указания на возможность больших значений g-фактора ( ∼ = 80).

Измерены магнитополевые (0 < B < 9 Тл) зависимости продольного и холловского сопротивлений при фиксированных температурах (2 < T < 50 K) для системы HgCdTe/HgTe/HgCdTe с квантовой ямой HgTe шириной 20.3 нм. Активационный анализ кривых магнитосопротивления был использован в качестве инструмента для определения щелей подвижности между соседними уровнями Ландау. Значения энергии активации, полученные из температурных зависимостей продольного сопротивления в областях плато квантового эффекта Холла с факторами заполнения v = 1, 2, 3, позволили сделать оценки эффективной массы и g-фактора электронов в исследуемой системе. Получены указания на возможность больших значений g-фактора ( ∼ = 80). ВведениеВ гетероструктурах на основе HgTe и CdTe скомби-нированы широкозонный (CdTe) и бесщелевой (HgTe) полупроводники, основные зоны в которых образуются состояниями симметрии Ŵ8 и Ŵ6. В последние годы, благодаря развитию технологии молекулярно-лучевой эпитаксии, для экспериментальных исследований стали доступны высокоподвижные структуры на основе HgTe (см., например, [1] и ссылки в ней). Слоистые квантовые структуры, образованные HgTe и CdTe, привлекают вни-мание благодаря большому разнообразию возможностей реализации зонной структуры в образцах.В зависимости от ширины одиночные квантовые ямы (QW) HgTe между барьерами, образованными CdTe (или HgCdTe с большой запрещенной щелью), могут быть реализованы в двух различных режимах [1,2]. Для кван-товых ям малой ширины открытая щель формируется между подзоной электроноподобных легких частиц (E1) и подзоной тяжелых дырок (H1), что соответствует нормальному (обычному) порядку зон. С увеличением ширины QW подзона E1 опускается ниже подзоны тяже-лых дырок H1, в то время как подзона H1 становится электронной. Такие квантовые ямы обладают инверс-ной зонной структурой. Инверсный режим наступает, когда ширина QW, d QW , становится больше критической d c ∼ = 6.3 нм.Известно, что эффективное зондирование спектра уровней Ландау (LL) можно осуществить с помощью анализа активационной проводимости в режиме кван-тового эффекта Холла (КЭХ). В такого рода экспери-ментах могут быть определены расстояния между со-седними уровнями Ландау и плотность локализованных состояний в щелях подвижности при сканировании их уровнем Ферми [3][4][5][6][7].Экспериментальное восстановление энергетического спектра особенно важно для систем со сложной зонной структурой, где картина LL не определяется только циклотронной энергией с данной эффективной массой, как для простой системы с параболическим законом дисперсии.Что касается 2D структур на основе HgTe, то в работе [8] энергии активации были определены из тем-пературных зависимостей продольного сопротивления в области плато КЭХ (ν = 1, 2) в квантовой яме HgTe шириной 6.6 нм в магнитных полях до 34 Тл при азотных температурах. Были получены указания на большие значения g-фактора (∼ 30−40).В квантовых ямах HgTe шириной меньше и больше критической d c (d QW = 5.9 и 11 нм) с конечной запре-щенной щелью КЭХ был исследован вплоть до темпе-ратур 50 K [9]. Из измерений темпе...