В зимнее время на Северном Морском пути и на соленых озерах Евразии радиотрассы мож-но моделировать двухслойной средой, где первая среда (лед) является диэлектрическим слоем, а вторая (море, соленая вода) в СДВ−ДВ−СВ и КВ диапазонах радиоволн является подстилающей проводящей средой. Рассматриваемая двухслойная среда с реальными электрофизическими и геомет-рическими параметрами будет иметь сильно индуктивный поверхностный импеданс. Большой кон-траст электрофизических свойств слоев льда и воды позволяет выделить в формулах для расчетов поверхностного импеданса малые величины, благодаря чему удается получить конечные аналитиче-ские выражения для приведенного поверхностного импеданса (далее импеданс) в различных при-ближениях по малым величинам. Установлено, что для рассматриваемой среды фаза импеданса ле-жит в пределах −45.1• , что как раз и является критерием сильно индуктивной поверхно-сти. DOI: 10.21883/JTF.2018.03.45606.2338 Введение Мы рассматриваем распространение электромагнит-ной волны вдоль двухслойной среды " свободное пространство−диэлектрический слой−проводящая под-стилающая среда". Свободное пространство будем мар-кировать индексом 0. Первый диэлектрический слой маркируется индексом 1, имеет толщину h и описывает-ся относительной диэлектрической проницаемостью ε 1 и удельным сопротивлением ρ 1 . Вторая среда марки-руется индексом 2, неограничена по глубине и описы-вается удельным электрическим сопротивлением ρ 2 и диэлектрической проницаемостью ε 2 . Рассматриваемая двухслойная среда является хорошей моделью силь-но индуктивной поверхности, служащей радиотрассой для распространяющейся вдоль нее электромагнитной волны. Нашей задачей будет определение аналитиче-ского выражения приведенного поверхностного импе-данса δ (далее импеданс) для рассматриваемой силь-но индуктивной радиотрассы. Всегда лучше иметь де-ло с аналитическим выражением. Актуальность задачи связана с тем, что знание импеданса подстилающей среды достаточно для определения всех характеристик радиотрассы и характеристик электромагнитного поля в месте приема радиосигнала. Проверка устанавли-ваемых ниже формул будет проводиться предельным переходом к однородной проводящей среде с извест-ным импедансом. Установленные аналитические форму-лы для импеданса будут также сравнены с численным расчетом. Волновое числоB каждом однородном слое квадрат волнового чис-ла k 2 дается следующим известным выражением [1-3]:Здесь ω -круговая частота, c -скорость света, ε 0 -диэлектрическая постоянная вакуума. В свободном пространстве ε = 1 и ρ → ∞, тогда квадрат волнового числа