В традиционном подходе аттосекундные импульсы получаются с помощью генерации оптичеcких гармоник высокого порядка при возбуждении различных сред фемтосекундным лазерным импульсом, центральная частота которого лежит в инфракрасном диапазоне. В работе теоретически рассматривается альтернативная возможность получения изолированного экстремально ультрафиолетового (XUV) аттосекундного импульса в тонком слое газа атомов гелия, возбуждаемого парой полуцикловых (квазиуниполярных) рентгеновских импульсов. Подход основан на явлении затухания свободной поляризации атомарной среды. Обсуждена связь рассматриваемых процессов с явлением сверхизлучения.Ключевые слова: аттосекундные импульсы, рентгеновские импульсы, униполярные импульсы, атом гелия, сверхизлучение. ВведениеГенерация аттосекундных импульсов (1 as = 10 −18 s) длительностью порядка периода колебаний электромагнитной волны является одной из самых актуальных проблем современной оптики [1][2][3][4]. Аттосекундные импульсы позволяют эффективно управлять движением волновых пакетов электронов в атомах, молекулах и твердых телах [5][6][7]. Такие короткие импульсы света могут быть получены с помощью генерации гармоник высокого порядка (ГГВП) (high order harmonics generation, HHG) при взаимодействии инфракрасного фемтосекундного лазерного импульса с веществом [1][2][3][4][5][6][7]. Для теоретического описания процесса генерации аттосекундных импульсов используется полуклассическая модель ГГВП, известная в литературе как " трехступенчатая модель"( " three-step model") [1][2][3][4]8]. Согласно этой модели, в основе процесса ГГВП лежат три основных этапа (процесса). На этапе 1, называемом ионизацией, электрон туннелирует через потенциальный барьер, созданный атомным потенциалом и лазерным полем. На этапе 2 электрон становится свободным и ускоряется под действием поля лазерного импульса. На последнем этапе 3 электрон рекомбинирует с родительским ионом. Во время этой стадии электрон испускает аттосекунд-ный импульс, спектр которого обычно лежит в экстремальном ультрафиолете (XUV) или рентгеновском диапазоне. Спектр такого сложного движения электрона представляет собой набор эквидистантных гармоник, удаленных друг от друга на величину центральной частоты импульса накачки. Этот спектр имеет почти плоский вид (плато) до некоторого значения частоты, которое называется частотой отсечки (cut off frequency). Когерентное сложение этих гармоник приводит к генерации последовательности аттосекундных импульсов [1][2][3][4]. Однако такие методы обладают низкой эффективностью, а также требуют громоздких и сложных экспериментальных установок. Поэтому поиск альтернативных методов получения предельно коротких импульсов является актуальной проблемой.Впоследствии были предложены различные схемы ГГВГ для получения изолированных аттосекундных импульсов -метод стробирования (gating technique) [9,10], метод с использованием двухчастотного лазерного поля накачки [11], а также при возбуждении атома водорода чирпированным лазерным импульсом [12] и т. д. Удается получить аттосекундные импульсы со стабилизи...