Теоретически исследуется влияние магнитного поля на структуру и свойства магнитных неоднородностей, образующихся на дефектах типа " потенциальная яма" в магнитоодноосных пленках. Показано, что поведение высокоамплитудной и малоамплитудной неоднородностей в магнитном поле существенно различается, и выявлены причины таких различий. Установлено, что в некоторых случаях, когда данные неоднородности в отсутствие поля не существуют, они могут индуцироваться в ненулевом поле. Рассмотрены возможности идентификации обоих типов неоднородностей при их экспериментальном обнаружении.Работа выполнена при поддержке гранта РФФИ (проект № 15-32-51255 В то же время дефекты различаются не только при-родой возникновения, но и конфигурацией, размерами и другими характеристиками, а по типу взаимодействия с магнитной системой они могут представлять " по-тенциальный барьер" или " потенциальную яму" [3,19]. В последнем случае на дефектах при некоторых услови-ях [19,20] возможно возникновение связанных состоя-ний с магнитной системой, что приводит к образованию на них микромагнитных структур, подстраивающихся под профиль дефектов и соответствующих 0-градусной ДГ (0 • ДГ). Эти неоднородности играют важную роль во многих явлениях, в частности, они могут стать зародышами новой фазы при спин-переориентационных фазовых переходах [4,5], либо доменами обратной на-магниченности в процессах перемагничивания материа-лов [1][2][3]21]. В последнем случае именно с ними связан один из основных механизмов возникновения магнитно-го гистерезиса, который проявляется в виде задержки и роста зародышей перемагничивания [3]. Однако дан-ный механизм, как и все, что связано со свойствами подобных дефектов, еще мало изучен, несмотря на многочисленные исследования в этой области [1][2][3][6][7][8]. Здесь существует множество вопросов, связанных с топологией магнитных неоднородностей, возникающих на такого рода дефектах [13][14][15][16], с их особенностями и условиями их образования, дальнейшей их эволюцией, влиянием различных факторов и т. д. В этом плане сле-дует отметить работу [20], в которой были рассмотрены некоторые из них и, в частности, было показано, что 0• ДГ, зарождающиеся на таких дефектах, могут быть двух типов: малоамплитудные (0 • ДГ(I)) и высокоам-плитудные (0• ДГ(II)). Они различаются по условиям зарождения и по структуре, причем характеристики 0• ДГ(I), к которым можно отнести его энергию E, ши-рину и амплитуду θ m (максимальный угол отклонения вектора намагниченности M от однородного состояния), по значениям существенно меньше таковых 0 • ДГ(II). Последнее означает, что 0• ДГ(II) энергетически ме-нее выгодны, чем 0• ДГ(I). Однако согласно расчетам 0• ДГ(II), образующиеся на достаточно крупных дефек-тах (когда L > 10 0 , где L -размер дефекта, 0 -ха-рактерный размер ДГ [6,20]), становятся энергетически более выгодными, чем однородное состояние магнетика. 4 1089