Поступила в редакцию 03.04.2018 г. В окончательной редакции 24.04.2018 г. В рамках скалярной и строгой теорий дифракции проведено исследование дифракционных линз с гар-моническими пилообразными микроструктурами, имеющими глубину рельефа, существенно превышающую центральную длину волны рабочего спектрального диапазона. Показана возможность сохранения высокой дифракционной эффективности независимо от ширины рабочего спектрального диапазона и при допустимых углах падения излучения на линзу, модуль которых может достигать 45% и более. Показано также, что хроматизм таких линз управляем в весьма широких пределах и может оказаться меньшим, чем у самых легких кронов.
ВведениеГармонической сегодня называют киноформную лин-зу, пилообразная микроструктура которой работает в высоких порядках дифракции (k ≫ 1) и имеет глубину рельефа, существенно превышающую расчетную дли-ну волны [1,2]. Апертура гармонической киноформной линзы разбита на так называемые гармонические зоны Френеля. Под этим термином понимается кольцевая зона апертуры, расстояния от краев которой до точки наблюдения (в данном случае фокальной точки F) раз-личаются на величину, равную произведению целочис-Рис. 1. Три приосевые зоны микроструктуры гармонической киноформной линзы. В верхней части рисунка показано, как соотносится знак угла падения излучения на линзу с пило-образным профилем микроструктуры при расчетах в рамках строгой теории дифракции. ленного порядка гармоничности m на расчетную длину волны λ 0 , как это показано на рис. 1. Идеальная фокусировка нормально падающей на гар-моническую киноформную линзу плоской монохромати-ческой волны и при этом концентрация всей падающей на эту линзу энергии в единственном фокусе (единич-ная дифракционная эффективность (ДЭ)) достигаются при условии, что в пределах каждой гармонической зоны Френеля обеспечивается таутохронность, т. е. лу-чи, идущие от падающего волнового фронта до точки наблюдения, имеют одинаковую оптическую длину и, в частности, равны оптические длины лучей, проходящих через края каждой зоны. Если линза работает в k-м порядке дифракции, но k = m, то для i-й гармонической зоны Френеля (i = 1, 2, 3 . . .) равенство оптических длин имеет вид-показатель преломления материала подложки киноформной линзы и фокусное расстояние линзы в m-м дифракционном порядке на расчетной длине волны λ 0 . Равенство оп-тических длин остальных лучей внутри каждой зоны обеспечивается за счет так называемого согласованного или коррелированного профиля пилообразного рельефа, впервые предложенного в работе [3].Из уравнения (1) следует, что выполнение условия равенства оптических длин не зависит от фокусного расстояния, которое определяет радиусы гармонических зон. Действительно, из рис. 1 легко видеть, что у i-й зоны расстояние от центра микроструктуры линзы до 223