Inelastic Scattering of 14.5-Mev Neutrons by Lead

Gittings, H.T.; Barschall, H. H.; Everhart, G.G.

doi:10.1103/physrev.75.1610

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“…(i) Lead Lead is an interesting element in that the most abundant isotope of mass number 208 is made up to 82 protons and 126 neutrons, two of the so-called 'magic numbers' which may correspond to the completion of closed shells in the nucleus (Mayer 1948, Feenberg and Hammack 1949, Nordheim 1949. A considerable amount of evidence has, in fact, accumulated which reveals that some of the lead isotopes behave as light elements with regard to the level spacing (see, for example, Kinsey, Bartholomew and Walker 1950, Gittings, Barschall and Everhart, 1949, Feld 1949.…”

Section: Resultsmentioning

confidence: 99%

Picosecond optoelectronics

Vasil'ev¹

1990

Sov. J. Quantum Electron.

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Picosecond optoelectronics

Vasil'ev¹

1990

Sov. J. Quantum Electron.

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“…При 1 Мэв сечения реакции уменьшаются в пределах, предсказываемых теоретически, если абсорбция выводится из полного сечения. При 14 Мэв все сечения: близки 37 к максимальному геометрическому значению π(/?-)-Χ) 2 . Эти данные указывают на слабую абсорбцию при 1 Мэв и сильную абсорбцию при 14 …”

Section: чтunclassified

Составные Ядра

Fridman¹,

Vaiskopf²

1957

Usp. Fiz. Nauk

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Das optische Kernmodell

Medina¹,

Süssmann²

1956

Fortschr. Phys.

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In den ersten Jahren der nach der Entdeckung des Neutrons moglich gewordenen Quantentheorie des Kernaufbaus rechnete man zuntichst stets nach dem Vorbild der Elektronenhiillemit nahezu individuellen ,,Nukleonenbahnen", d, h. man setzte die gesamte Wellenfunktion !P(rl, , . ., r,,) des Kerns in erster Naherung gleich einem antisymmetrisierten Produkt yon Einteilchenfunktionen yi (r,) mit i = 1, . . ., A und Y = 1, . . ., A. Jeder Wahl der vi (r) entspricht dabei ein bestimmtes mittleres Potential, in dem sich das Nukleon in der ersten Naherung bewegt. Die individuelle Wechselwirkung zwischen den Nukleoncn wird als kleine Stiirung betrachtet. Diese auch ds Schdenmodell bezeichnete HARTREE-FOCKsche Naherung wurde oftwie in der Elektronenhiilledurch weitergehende statistische Annahmen zu der THOMAS-FERMIschen Naherung spezialisiert. Dabei wird der Atomkern als ein stark entartetes Gemisch zweier FERMI-DImc-Gase behandelt, die sich in einem auDeren Krraftfeld befinden. Das mittlere Feld ist in guter Niiherung durch ein Kastenpotential vom Radius R = roA'I. mit ro = 1,4 -10-*8cm gegeben; die Kastentiefe V, betragt ungefahr 30 MeV. Diese Einteilchen-Modelle waren hesonders geeignet zur Diskussion der Bindungsenergien (I). In der Theorie der Streuung an Atomkernen (und der erzwungenen Kernreaktionen) entspricht dieser Naherung das sogenannte ,,optische Modell" (2)-(5). Dabei nimmt man als erste Naherung an, daD der Kern auf das gestreute (bzw. absorbierte) Teilchen durch ein mittleres Potential Vopt(r) wirkt, das mit dem Potential des Schalenmodells im wesentlichen iibereinstimmen muD. Diese Vorstellung hatte sich bei der Behandlung der Streuung (bzw. Absorption) von Elektronen durch Atom-bzw. Ionenhullen als sehr erfolgreich erwiesen. Die Streuung ist danach im wesentlichen auf einen von 1 verschiedenen (relativen) Brechunnsindex fiir dieMateriehier ist E = h2k2/2m die Einfallsenergiel). Der Mehrkorper-Charakter des Problems wird dabei als unwesentlich angesehen. Insbesondere diirfen, *) Auszugsweise vorgetragen auf der Tagung fur theor. Physik in Oberwolfach, April 1956. 1) Rein imaginiires ~t (im Teilchentiild: negative kinetische Energie) bedeutet Totslreflexion; die ,,gebrochene" Welle klingt d a b i exponentidl ab; Bekanntlich ist eine ,,total"-refloktiernde Schicht nicht ganz undurchsichtig (Tunneleffekt), solange ihre Dicke nicht schr p B gegen die Wellenlilnge ist. 21 Zeitschrlft ,,Fortschritte der Phyalk" 298 P. M. MEDIKA und G . SUSSMANN wenn dieses Modell angemessen sein soll, die Kernreaktionen im VergIeich zur elastischen Streuung nicht zu haufig sein. nurch die Messungen von FERMI und Mitarbeitern (6) stellte es sich jedoch bald heraus, daB diese Bedingungen beim BeschuB durch langsame Neutronen ( E < 1 keV) keineswegs erfiillt sind. Bei vielen verschiedenen Kernen fand man in den Einfangsquerschnitten als Funktion der Einfallsenergie sehr hohe und sehr scharfe Maxima. Ihre Breite (r = 6 E ) betragt oft nur 0,l eV, und ihre Hohe erreicht manchmal die GroBenordnung von lo-* cm2, ist also 4 1OOOOmal groBer ...

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