Neutron-Proton and Proton-Proton Scattering at High Energies

The Serber force has relative orbital parity symmetry and requires vanishing NN interactions in partial waves with odd angular momentum. We illustrate how this property is well fulfilled for spin triplet states with odd angular momentum and violated for odd singlet states for realistic potentials but fails for chiral potentials. The analysis is carried out in terms of partial wave sum rules for NN phase shifts, r-space potentials at long distances, and V low k potentials. We analyze how Serber symmetry can be accommodated within a large-N c perspective when interpreted as a long-distance symmetry. A prerequisite for this is the numerical similarity of the scalar and vector meson resonance masses. The conditions under which the resonance exchange potential can be approximated by a Yukawa form are also discussed. Although these masses arise as poles on the second Riemann in ππ scattering, we find that within the large-N c expansion the corresponding Yukawa masses correspond instead to a well-defined large-N c approximation to the pole that cannot be distinguished from their location as Breit-Wigner resonances.

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“…4 As we see both Wigner and Serber symmetries are, again, vividly evident. The important observation here is that the separation assumed by Eq.…”

Section: Potentials and V Low Kmentioning

confidence: 61%

“…Such a Serber force is a 50/50 mixture of ordinary and space exchange forces. 1 Specific attempts were directed toward the verification of such a property [4]. (See Refs.…”

Section: Introductionmentioning

confidence: 99%

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Serber symmetry, largeNc, and Yukawa-like one-boson exchange potentials

Cordón

Arriola

2009

Phys. Rev. C

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“…Les premiers calculs des sections efficaces de diffusion en présence de forces non centrales [3], [4], [5] utilisent des angles de phases complexes.…”

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Diffusion nucléon-nucléon en présence de forces non centrales - I. Diffusion neutron-proton.

Gourdin

1956

J. Phys. Radium

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“…Wir beschranken uns daher auf die Wiedergabe der Ergcbnisse. ASHKIS und WU(46) gebenan [analogzu Dies stellt also eine Beschrankung auf den 8 + D Zustand dar, doch ist eine…”

unclassified

Über einige Methoden zur Berechnung des Wirkungsquerschnittes der elastischen Nukleon‐Nukleon‐Streuung. 1. Teil: Zentralkräfte

Cap

1955

Fortschr. Phys.

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Das Problem der Kernkraf'te ist heute noch immer ungelost, und man ist nach wie vor gezwungen, verschiedenartige theoretische Ansatze zu prufen und mit den Ergebnissen der Streuexperimente zu vergleichen. Die experimentellen Ergebnisse stehen in der Form von Wirkungsquerschnitten zur Verfiigung. Die genaue Kenntnis der Methoden, mit denen Wirkungsquerschnitte fur die elastische Streuung aus Kernkraftansgtzen abgeleitet werden konnen, ist daher von groder Wichtigkeit. Deshalb, und weil der Verfasser erst. kiirzlich diese Methoden selbst zur Testung ( I ) einer neuen Kernkrafttheorie (2) benotigte, ist er gerne der Einladung der Redaktion gefolgt, einen Bericht uber diese Methoden zu verfassen. Die groBe Zahl der vorhandenen Methoden macht es notwendig, sich auf einige wenige, praktisch bewahrte zu beschrgnken; weiters sol1 nur die elastische Streuung behandelt werden. o b e r die unelastische, also z. B. mit Teilchenerzeugung vor sich gehende Streuung gibt es zwar schon eine Reihe von Arbeiten (3), doch ist z. B. der ErzeugungsprozeS der Mesonen noch nicht recht klar ( 4 ) , und durch die Erfassung auch der unelastischen Streuung wurde der Umfang dieses Berichts zu sehr anschwellen. Weiters beschranken wir uns durchweg auf das Zweikorperproblem. Zwar ist etwa die Nukleon-Deuteron-Streuung von groBer Wichtigkeit fur die Theorie der Kernkrafte (5). doch wiirde die Besprechung auch dieser Streuprozesse zu weit fiihren. 1,38. 10' 0,324. I 2,859. 10-12 10 1,024. , 0,905 . 13,85 . 10' Uber einige Methoden zur Berechnung drs Wirlcun~squeiuchnittes 373 wobei die Formel von DE RROGLIE h A =m u verwendet wurde. Man bemerkt, daB das Gebiet der klassischen Naherung erst bei relstivistischen Energien, bei denen man mit einem statischen Potential kaum mehr arbeiten kann, beweite der Kernkriifte gibt es fur diese Kraffzentrum klchenbahn ginnt. Infolge der Kleinheit der Reichkein Gebiet der klassischen Naherung fiir die Wirkungsquerschnittsberechnung, doch wollen wir trotzdem die Formel dieser Xiherung ableiten. Seien r , v Polarkoordinaten in der durch die Lage des Kraftzentrums und die Bahn des herankommenden Teilchens bestimmten Ebene, dann gilt bekannt-d Abb. 1. lich + p = p v (Flachensatz). (11) p ist der StoBparameter (s. Abb. l ) , V ( r ) die (statische) Wechselwirkungsenergie (Zentralkraft). Einsetzen von (11) in (10) gibt eine Differentialgleichung fur r(p) 2 Die Losung von (12) gibt uns die Bahn des abgelenkten Teilchens in Polarkoordinaten; sei z. B. V ( r ) eine abstonende COULOMssche Wechselwirkungsenergie, so erhalt man fur r (p) Hyperbeln (RUTHERFORDsche Streuung) (10). Fur wachsendes r -+ 00 ergibt sich ein maximales v, , , = f ( p ) . Der Ablenkwinkel (Streuwinkel) wird dann definiert durch (13) wo f ( p ) , g ( p ) von der Art der Wechselwirkung abhangige Funktionen sind. Betracht,en wir nun eine beliebige Auftreffstelle des Strahlenbundels auf der Streufolie, so sitzen alle Atomkerne, die relativ zu diesem Auftreffpunkt einen StoBparameter zwischen p und d p besitzen, auf einer Kreisringflache 2 n p . d p um d...

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Neutron-Proton and Proton-Proton Scattering at High Energies

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Serber symmetry, largeNc, and Yukawa-like one-boson exchange potentials

Serber symmetry, largeNc, and Yukawa-like one-boson exchange potentials

Diffusion nucléon-nucléon en présence de forces non centrales - I. Diffusion neutron-proton.

Über einige Methoden zur Berechnung des Wirkungsquerschnittes der elastischen Nukleon‐Nukleon‐Streuung. 1. Teil: Zentralkräfte

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