Parametrization of the relaxation time in crystalline graphite

Luiggi, Ney; Barreto, W.

doi:10.1103/physrevb.34.2863

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“…En un trabajo anterior Luiggi y Barreto 4 , basado en la teoría fenomenológica de Ono et al 6 , consideraron la interacción electrón fonón a través de un modelo de ión-rígido, pero en vez de considerar de manera explícita el potencial de deformación asociado con las vibraciones de la red, suponen que la interacción entre electrones y fonones desplaza los núcleos atómicos una distancia r r δ de su posición de equilibrio. La función de onda total característica Χ , puede entonces escribirse como el producto de la función de onda electrónica deformada ( ) Ψ r r r k r r , +δ y la función fonónica ξ f .…”

Section: Interacción Electrón-fonónunclassified

“…La función de onda total característica Χ , puede entonces escribirse como el producto de la función de onda electrónica deformada ( ) Ψ r r r k r r , +δ y la función fonónica ξ f . La forma fenomenológica de definir la función de onda electrónica en el trabajo de Luiggi y Barreto 4 hace recaer todo el peso de la deformación en el prefactor exponencial de dicha función, conduciendo al desplazamiento rígido de los orbitales atómicos a través de la red de grafito. Este comportamiento, realmente, es típico de metales pero no de sistemas similares a semiconductores fuertemente dopados como es el caso de semimetales.…”

Section: Interacción Electrón-fonónunclassified

“…Diversas combinaciones de potencial de correlación y de intercambio fueron ensayados, y se obtuvo un mejor conjunto de datos utilizando un Hamiltoniano Hartree-Fock restringido. El nivel de Fermi para el grafito Bernal concuerda con el reportado por la literatura 4 . CRYSTAL genera las bandas de energía electrónica como una salida del programa.…”

Section: Cálculo De Estructura De Bandasunclassified

“…Estas últimas han sido analizadas por medio de modelos parametrizados con simplificaciones teóricas que limitan la validez de los resultados obtenidos 4 .…”

Section: Introductionunclassified

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Calculo de Parámetros Electrónicos Para el Grafito Bernal

2002

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Using ab-initio calculation, we have computed different electronic parameters associated with the transport coefficients of graphite Bernal. Software CRYSTAL 1 was used with a Pople standard STO-21G* basis set. Different hamiltonians were tested, choosing a restricted Hartree-Fock one, because it generated the best qualitative results. All graphites studied present a valence bandwidth near 0.60 a.u., in agreement with the literature. In hexagonal Bernal graphite the splitting of the valence Π band was accentuated, and E F = -0.00140 a.u. The surface Fermi is located around the HKH edge of the first Brillouin zone. In general such surfaces present a central electron orbit of maximal size in the plane, which diminish in size when the z component of the k r vector moves in KH direction. Integrating on the surface Fermi calculates the time relaxation parallel and the time relaxation perpendicular and finally we evaluate the parallel and perpendicular resistivity.

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Section: Interacción Electrón-fonónunclassified

Section: Cálculo De Estructura De Bandasunclassified

“…Estas últimas han sido analizadas por medio de modelos parametrizados con simplificaciones teóricas que limitan la validez de los resultados obtenidos 4 .…”

Section: Introductionunclassified

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Calculo de Parámetros Electrónicos Para el Grafito Bernal

2002

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“…It has been theoretically studied as the stacking layer for bulk graphite with different stacking configurations [1][2][3]. Graphene's honeycomb 0003-4916/$ -see front matter Ó 2010 Elsevier Inc. All rights reserved.…”

Section: Introductionmentioning

confidence: 99%

Magneto-electronic properties of rhombohedral trilayer graphene: Peierls tight-binding model

Chiu

et al. 2011

Annals of Physics

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Band Structure and Fermi Surface of Rhombohedral and Simple Graphites

Villaquirán

Gómez

Luiggi

2000

phys. stat. sol. (b)

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Using ab‐initio calculation, we have computed the band structure, Fermi surface and other electronic parameters associated with the transport coefficients of graphite for different stackings of carbon layers. Software CRYSTAL was used with a Pople standard STO‐21G* basis set. Different Hamiltonians were tested, choosing a restricted Hartree‐Fock one, because it generated the best qualitative results. All graphites studied present a valence bandwidth, near 0.60 a.u., in agreement with the literature. Single layer graphites generate two Π bands around of the Fermi level (EF = —0.438 a.u.). Four Π bands, one being degenerate, appear in hexagonal 3D simple graphite, EF being equal to —0.00954 a.u. In hexagonal Bernal graphite the splitting of the valence Π band was accentuated, and EF = —0.00140 a.u. Rhombohedral graphite shows a band structure slightly different, with EF = 0.0381 a.u. Important differences between band structures are reported in the HKH edge according to stacking of graphite layers. The Fermi surface for each graphite type is located near the P point (single layer) or around the HKH edge of the first Brillouin zone (3D graphite). In general such surfaces present a central electron orbit of maximal size in the plane, which diminishes in size when the z component of the k vector moves in KH direction.

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Parametrization of the relaxation time in crystalline graphite

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Calculo de Parámetros Electrónicos Para el Grafito Bernal

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Magneto-electronic properties of rhombohedral trilayer graphene: Peierls tight-binding model

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