Quantum Chern-Simons theory out of moduli space path integrals

Guilarte, J. Mateos; Torre, Marina Inés de la

doi:10.1016/s0034-4877(97)89751-0

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“…= d + ∂ t dt.Clásicamente hay una ecuación dinámica: cuantizar el sistema tomamos cociente por el grupo gauge, imponiendo el gauge de Coulomb: d * a = 0, y reducimos el espacio de fases resolviendo las ecuaciones de ligadura. El espacio de fases reducido es el moduli de las conexiones planas gauge equivalentes, F ap = 0,[48] a p = 1 2π (c 1 dp 1 + c 2 dp 2 ) (6.167) con la acción: S R = m 2Imτ dt(c 1ċ2 − c 2ċ1 ) (6.168) Imponemos condiciones de periodicidad en p 1 y p 2 , e incluimos el parámetro modular en la estructura compleja. Los c a son entonces independientes de p 1 y p 2 , y toman valores en [0, 1].…”

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Electrodinámica Cuántica Bidimensional: Sobre la Teoría del Efecto Hall Cuántico

Mayado¹,

la²

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Ecuación de Dirac con campo magnético y un pozo esférico . . . . . 296 B.3 Ecuación de Dirac con campo magnético y potencial inverso . . . 306 Bibliografía Plan del Trabajo La organización de esta memoria es la siguiente: Parte I: Teoría Cuántica de Campos del Efecto Hall Cuántico: Geometría plana.Abordaremos en esta Parte el estudio de la Electrodinámica Cuántica en el plano, estructurada en tres Capítulos:• En el primero de ellos analizaremos el problema de Landau y Landau-Dirac para una partícula en un campo magnético constante. Estableceremos, al mismo tiempo, la notación que se utilizará a lo largo de la memoria.Determinaremos el espectro y las funciones de onda tanto para el operador de Schrödingercomo para el de Dirac. Estudiaremos asimismo las simetrías propias del sistema en el marco señalado.1 Las matrices de Dirac(2 × 2) las tomamos en la representación: γ 0 = σ 3 , γ 1 = iσ 1 , γ 2 = iσ 2 2 Tomamosh = c = 1

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