Электромагнитное взаимодействие в системе многих частиц (при пре-небрежении запаздыванием сводящееся, очевидно, к кулоновскому взаимо-действию) проявляется в виде обменных, мультипольных, флуктуационных и некоторых других сил взаимодействия. Среди подобных сил взаимодейст-вия можно выделить те, которые убывают на больших расстояниях по сте-пенному закону. Такие силы часто называют дальнодействующими, в отличие от короткодействующих сил, быстро (обычно экспоненциально) спадающих с увеличением расстояния. Характер зависимости короткодействующих сил от расстояния чаще всего не является сколько-нибудь универсальным, а определяется конкретной структурой электронных оболочек атомов. Отличительной чертой дальнодействующих сил является, напротив, извест-ная универсальность их поведения на больших расстояниях. При этом, если в равновесной среде равна нулю средняя плотность заряда, а также рредняя плотность дипольного момента, то основными дальнодействую-щими силами, вообще говоря, являются силы флуктуационного происхожде-ния, которые часто называют ван-дер-ваальсовыми или молекулярными силами.При описании ван-дер-ваальсова взаимодействия между телами специфи-ку отдельных атомов и молекул, а также макроскопических конденсирован-ных сред, можно полностью учесть путем использования их диэлектрических проницаемостей или поляризуемостей. Плодотворность использования ди-электрического формализма в теории ван-дер-ваальсовых сил связана с упо-мянутой выше универсальностью их зависимости от расстояния между телами. Результаты теории ван-дер-ваальсовых сил, при записи которых используются лишь диэлектрические проницаемости или поляризуемости 1 УФН, т. 143, вып. 3тел, часто называют макроскопическими. О совокупности таких результатов говорят иногда как о макроскопическом подходе в теории ван-дер-ваальсовых сил или же как о макроскопической теории ван-дер-ваальсовых сил. Макроскопические масштабы (т. е. характерные длины, большие no-сравнению с атомным размером а -~-10~8 см) при рассмотрении ван-дер-ваальсова взаимодействия, действительно, всегда фигурируют. К ним отно-сятся, например, расстояния между телами R и характерная для спектра поглощения тел длина волны Х о (обычно Я о •~ 10~5-10~в см). Вместе с тем возможность диэлектрического описания ван-дер-ваальсова взаимодействия существенно обусловлена не только условиями R, Х о ^> а, но еще в большей степени характером микроскопического флуктуационного механизма, приво-дящего к ван-дер-ваальсовым силам между телами: силы Ван-дер-Ваальса непосредственно связаны с существованием у атомов или макроскопических тел флукутуационных плотностей заряда и тока и их взаимодействием через длинноволновое флуктуационное электромагнитное поле. Флуктуационная природа ван-дер-ваальсовых сил во многом одна и та же как в случае макро-скопических конденсированных тел, так и для отдельных атомов и молекул. В силу этого макроскопические и микроскопические аспекты теории ван-дер-ваальсовых сил оказываются тесно связанными друг с другом.В настоящей статье при изложении ряда вопросов теории сил Ван-дер-Ваа...