Магнитные Фазы И Неоднородные Микромагнитные Структуры В Феррит-Гранатовой Пленке С Ориентацией (210)

Abstract

Possible magnetic states of a cubic ferromagnet with a uniaxial anisotropy induced along the [210] direction are theoretically investigated. It is demonstrated that the orientation phase diagram of a magnet is nontrivial and admits the existence of three types of magnetic phases that differ in transformational properties and the presence of quintuple points, isostructural phase transitions, etc. It is found that magnetic inhomogeneities, regardless of the values of parameters of the matter, have a common structure: they correspond to 180-degree domain boundaries with a noncircular trajectory of the magnetization vector. The features of homogeneous and inhomogeneous magnetic states, found in these materials, make it possible to explain the manifestation of a flexomagnetoelectric effect in them.

Флексомагнитоэлектрический Эффект В Пленках Ферритов-Гранатов С Ориентацией (001)

“…Анализ уравнений Эйлера-Лагранжа [3], описывающих структуру неоднородностей для рассматриваемого магнетика (т.е. с учетом в [3] наличия кубической анизотропии), показывает, что если пренебречь неоднородным магнитоэлектрическим взаимодействием, то решения, соответствующие 180 -градусным ДГ (180̊ ДГ) с неблоховской структурой будут отсутствовать, в отличие от тех же пленок с ориентациями (210), (011) и (111), в которых имеет место выход намагниченности М из плоскости стенки [4]. В этом случае существуют только такие решения, которым соответствует 180̊ ДГ блоховского или неелевского типов с М [001] в доменах и с ориентацией плоскости ДГ, характеризуемая углом 𝜓: 𝜓 = 𝜋𝑛/2 , 𝑛 𝜖 𝑍, если ӕ > 0 и 𝜓 = 𝜋/4 + 𝜋𝑛/2, если −1 < ӕ < 0.…”

Микромагнитные Структуры, Индуцированные Неоднородным Электрическим Полем, В Магнитодноосных Пленках С Флексомагнитоэлектрическим Эффектом

“…Анализ полученных данных показывает, что наложение электрического поля, направленного нормально к поверхности пленки и действующего в ограниченной еe области, приводит к трансформации распределения намагниченности в 180 • ДГ: еe структура (первоначально блоховского типа) преобразуется в квазиблоховскую с выходом вектора намагниченности m из плоскости стенки [20,29]. При этом благодаря ФМЭ механизму ДГ становится заряженной, величина поляризации которой описывается четной, ограниченной функцией гауссовского типа.…”

“…Следует отметить, что общая картина поведения микромагнитной структуры в неоднородном электрическом поле согласуется с экспериментальными данными, однако детальное сравнение результатов, полученных в данной работе с данными эксперимента [6,15] не представляется возможным в связи с существенными различиями в геометрии пленок: в работе [6] изучались доменные границы в (210) ориентированных пленках ферритов−гранатов, в которых значительную роль играет ромбическая и " скошенная ромбическая" анизотропии [20,34], а здесь анализ магнитных неоднородностей рассмотрен в одноосном ферромагнетике.…”

“…Необходимо отметить, что экспериментальные результаты, полученные в [6], инициировали ряд исследований, среди которых можно выделить [6,7,[16][17][18][19][20]. В них изучались различные аспекты проявления ФМЭ эффекта в рассматриваемых в [6] пленках, в частности, в [3] исследовалось зарождение вихрей и антивихрей в электрическом поле, в [7,17] -топология и динамика ДГ, в [18,19] -структура и свойства ДГ с горизонтальными блоховскими линиями, в [16,20] -однородные и неоднородные состояния в (210)-ориентированной пленке ферритов-гранатов.…”