"Отрицательная" щель в спектре локализованных состояний (In-=SUB=-2-=/SUB=-O-=SUB=-3-=/SUB=-)-=SUB=-0.9-=/SUB=-(SrO)-=SUB=-0.1-=/SUB=-

Abstract

Исследованы спектры отражения R(homega), пропускания t(homega), поглощения alpha(homega) и преломления n(homega) поликристаллических образцов In2O3-SrO с низкой оптической прозрачностью, содержащих кристаллиты In2O3 и In2SrO4 с прослойками In4SrO6+delta. В области малых homega коэффициент отражения уменьшается с ростом сопротивления образцов при их насыщении кислородом. С помощью соотношений классической электродинамики рассчитаны спектральные зависимости n(homega) и alpha(homega). Результаты сопоставлены с данными, полученными на основе спектров t(homega). Расчетные спектры поглощения интерпретируются в рамках модели, предполагающей перекрытие хвостов плотности состояний валентной зоны и зоны проводимости с образованием "отрицательной" щели в плотности состояний, Egn=--0.5pt- 0.12- --0.5pt- 0.47 eV, при сильном разупорядочении структуры образцов. Показано, что, наряду с высокой концентрацией дефектов, важнейшую роль в размытии края поглощения и сдвиге его в область малых энергий играет зона глубоких акцепторных состояний стронция в основной матричной фазе In2O3. Определена прямая щель Egd=1.3 eV, относящаяся к фазе In2SrO4. Обсуждается зонная энергетическая диаграмма и роль туннелирования, снижающего пороговую энергию для межзонных оптических переходов. DOI: 10.21883/FTT.2017.08.44762.405

Две стадии роста кластеров La-=SUB=-0.7-=/SUB=-Sr-=SUB=-0.3-=/SUB=-MnO-=SUB=-3-=/SUB=- в магнетронной плазме при модуляции потока частиц ионно-звуковой волной и осаждении его на стекло

“…Наиболее надежные данные о действительных значениях оптических щелей для многофазных образцов можно получить из измерений спектров преломления n = n( ω). По положениям максимумов функции n( ω) определяются значения оптической ширины запрещенной зоны и идентифицируется фазовый состав образцов [32][33][34]. Для исследуемых пленок, учитывая возрастающую роль диэлектрического состояния с удалением от мишени, спектр n( ω) можно найти, используя соотношения классической электродинамики.…”