Универсальная Инвариантная Перенормировка Для Суперсимметричных Теорий

Двухпетлевая Функция Гелл-Манна - Лоу $N=1$ Суперсимметричной Теории Янга - Миллса, Регуляризованной Высшими Ковариантными Производными

“…в работах [24], [25]; слагаемые, которые содержат фоновое поле, восстанавливаются благодаря существованию фоновой ка-либровочной инвариантности). Но это означает, что все однопетлевые диаграммы, включая диаграммы с контрчленными вставками (возникающими как за счет пере-нормировки константы связи, так и за счет дополнительных контрчленов), в которых по петле распространяется квантовое поле V , оказываются равными нулю, поскольку в них может быть не более двух спинорных производных.…”

Проверка Нового Тождества Для Функций Грина В $N=1$ Суперсимметричной Неабелевой Теории Янга - Миллса С Полями Материи

“…В силу неинвариантности регуляризации относительно BRST-преобразований необходимо использовать специальную схему перенормировки, которая благодаря некоторым дополнительным вычитаниям в каждом порядке теории возмущений гарантирует выполнение тождеств Славнова-Тейлора. Такая схема перенормировки была предложена в работах [12], [13], а затем обобщена на суперсимметричный случай в работах [14], [15]. При этом важно заметить, что функция Гелл-Манна-Лоу является схемно независимой и не зависит от способа перенормировки и регуляризации (доказательство этого утверждения можно найти, например, в работе [5]).…”

“…J[Ω] -некоторый произвольный функционал, S gf -это члены, фиксирующие калибровку (14), а S gh = S c +S B -соответствующее действие для духов Фаддеева-Попова и Нильсена-Каллош. Кроме того, мы добавили слагаемые с дополнительными источниками φ 0 :…”

Калибровочно-Неинвариантные Токи Полей Высших Спинов В Четырехмерном Пространстве Минковского

“…Сохраняющиеся заряды и токи играют важную роль в теории поля, отвечая за симметрии теории. Дальнейшее изучение этого вопроса представляется нам уместным для статьи в честь Андрея Алексеевича Славнова, замечательные научные исследования которого на протяжении многих лет были посвящены различным аспектам локальных и глобальных симметрий в квантовой теории поля (см., например, работы [1], [2]).…”

“…(2, 0) + • • • . Дифференциал Ψ α(t−1),β(t−1) (2, 0) на массовой оболочке имеет вид − DΨ α(t−1) ,β (t−1) (2, 0) ≃ (s − t + 1)Φ 1 α(t−1) ,β (t−1) − − (s − 2)c ij ω i;α(t−1)ϕγ(s−3) ,δ (s−t+1) ω j; γ(s−3),δ(s−t+1)ψβ (t−1)h ϕ,ψ ].Второй член можно убрать с помощью соотношенияDΨ α(t−1) ,β (t−1) (3, 0) ≃ ≃ c ij [−(s − t + 2)ω i;α(t−1)ϕγ(s−3) .…”