Приведены результаты исследования эффекта автоблокировки, представля-ющего собой превращения скользящих дислокаций в заблокированные при нулевом внешнем напряжении. Эффект был предсказан теоретически на ос-нове простой модели, рассматривающей сверхдислокацию как скопление, в котором одна из дислокаций содействует блокировке другой, а в результате оказываются заблокированными обе. Доказательства существования эффек-та, состоящие в наблюдении вытягивания дислокаций вдоль выделенного направления, были получены с помощью экспериментов, включающих пла-стическую деформацию и последующий нагрев без нагрузки. Для объясне-ния совокупности экспериментальных результатов была развита новая кон-цепция, состоящая в том, что при двухдолинном потенциальном рельефе дислокации возникает эффективная сила, пропорциональная разности в глубине долин, которая вызывает превращение дислокации в неразрушае-мый барьер. В результате два эффекта, -температурная аномалия предела текучести и автоблокировка, -имеют единую природу -двухдолинный потенциальный рельеф дислокации. Оба этих эффекта наблюдались в ин-терметаллидах типа Ni 3 Al и TiAl, а из чистых металлов -в Mg.Наведено результати дослідження ефекту автоблокування, що представляє собою перетворення ковзних дислокацій у заблоковані за нульового зовніш-нього напруження. Ефект було передбачено теоретично на основі простого моделю, що розглядає наддислокації як скупчення, в якому одна з дислока-цій сприяє блокуванню іншої, а в результаті виявляються заблокованими обидві. Докази наявности ефекту, що полягають у спостереженні витягуван-ня дислокацій уздовж виділеного напрямку, було одержано за допомогою експериментів, що включають пластичну деформацію та подальший нагрів без навантаження. Для пояснення сукупности експериментальних результа- Fiz. Met. 2013, т. 14, сс. 107-227 Îòòèñêè äîñòóïíû íåïîñðåäñòâåííî îò èçäàòåëÿ Ôîòîêîïèðîâàíèå ðàçðåøåíî òîëüêî â ñîîòâåòñòâèè ñ ëèöåíçèåé 2013 ÈÌÔ (Èíñòèòóò ìåòàëëîôèçèêè èì. Ã. Â. Êóðäþìîâà ÍÀÍ Óêðàèíû) Íàïå÷àòàíî â Óêðàèíå.

На основе подхода, который был развит авторами ранее для описания ки-нетики ячеистого распада пересыщенных твёрдых растворов, в данной работе выполнено сопоставление теоретических и экспериментальных данных по температурной зависимости различных характеристик такого процесса. При этом в качестве объекта сравнения выбирается, главным образом, стареющий сплав Pb-27,07 ат.% Sn. Для определения движу-щей силы распада используется простейшая модель парного взаимодей-ствия ближайших соседей. Показано, что температурные зависимости скорости фронта распада и скорости выделения тепла описываются, в со-ответствии с экспериментальными данными, кривыми с максимумами, положения которых определяются конкуренцией движущей силы распа-да и коэффициента граничной диффузии олова на фронте распада. Найде-но значение энергии активации для такой диффузии, которое оказывает-ся порядка 0,27 эВ и находится в согласии с данными, полученными дру-гими методами. Теоретически описан наблюдаемый в эксперименте сдвиг максимума теплового эффекта относительно максимума скорости движе-ния фронта распада в сторону более низких температур. Показано также, что измеренные в эксперименте величины межпластиночных расстояний соответствуют процессам вторичного распада.На основі підходу, який було розвинуто авторами раніше для опису кіне-тики коміркового розпаду пересичених твердих розчинів, в даній роботі виконано порівняння теоретичних та експериментальних даних щодо те-мпературної залежности різноманітних характеристик такого процесу. Як об'єкт для порівняння вибирається, головним чином, старіючий стоп Pb-27,07 ат.% Sn. Для визначення рушійної сили розпаду використову-ється проста модель парної взаємодії найближчих сусідів. Показано, що температурні залежності швидкости фронту розпаду та швидкости виді-лення тепла описуються, у згоді з експериментальними даними, кривими з максимумами, положення яких визначаються конкуренцією рушійної сили розпаду та коефіцієнта межової дифузії олова на фронті розпаду.

Оттиски доступны непосредственно от издателя Фотокопирование разрешено только в соответствии с лицензией 2015 ИМФ (Институт металлофизики им. Г. В. Курдюмова НАН Украины) Напечатано в Украине.

Проанализированы условия возникновения различных структур для ста-ционарных процессов эвтектической кристаллизации и ячеистого распа-да пересыщенных твёрдых растворов. Выполненное рассмотрение осно-вывается на предложенном ранее подходе, в котором сравниваются ско-рости изменения свободной энергии, вычисленные двумя методами, а также применяется определённый вариационный принцип выбора между различными путями реализации таких процессов. При этом оказывается, что наиболее выгодной при заданных внешних условиях является такая структура, для которой достигается минимальное значение произведения суммарной величины поверхностной энергии между образующимися фа-зами на возникающий в рамках такого подхода структурный фактор про-цесса, причём вид последнего существенно зависит от механизма реали-зации разделительной диффузии (объёмной или поверхностной). На осно-ве таких представлений здесь выполнено сравнение ламельной и стерж-невой структур, возникающих как при эвтектической кристаллизации, так и при ячеистом распаде. Для стержневой структуры рассмотрены раз-личные варианты размещения стержней в двумерной решётке, а именно, в виде правильных треугольных или прямоугольных ячеек, а также неко-торые, отличные от круговой, огранки стержня, например, в виде пра-вильного шестиугольника.Проаналізовано умови виникнення різноманітних структур для стаціона-рних процесів евтектичної кристалізації та коміркового розпаду переси-чених твердих розчинів. Виконаний розгляд ґрунтується на запропонова-ному раніше підході, основою якого є порівняння швидкостей зміни віль-ної енергії, знайдених двома методами, а також певний варіяційний принцип вибору між різними шляхами реалізації таких процесів. При цьому виявляється, що найбільш вигідною при заданих зовнішніх умовах є така структура, для якої досягається мінімальне значення добутку су-