Das Kr~ftespiel zwischea neutralea Atomen zeigt eine charakteristische qu~ntenmechaaische h[ehrdeutigkeit. Diese ~ehrdeutigkeit sgheint geeignet zu seia, die verschiedenen Verhaltungsweisen zu umfassen, welche die Erfahrung liefert: Bei Wasserstoff z. B. die 5~hgliehkeit einer homhopolaren Bin(lung, bzw. elastiseher Reflexion, bei den Ede]gasen dagegea nut die letztere-und zwar dies bereits als Effekte erster Nitherung yon ungefiihr dee riehtigen Gr6fle. Bei der Auswahl und Diskussion der versehiedenen Verhaltungsweisen bew~hr~ sich das Pau]iprinzip aueh bier, in Anweadung auf Systems yon mehreren Atomen. Die Wechselwirkung zwischen neutralen Atomen hat dee theoretischen Behandlung bisher erhebliche Schwierigkeiten bereite~. Wi~hrend man sich yon den Anziehungskriiften der Ionen sei~ li~ngerer Zeit ein einfaches Bild maehen konnte, sehienen die VerhMtnisse bei neutrulen A~omen, insbesondere die Mhgliehkeit einer nichtpolaren Bindung, aul]erordentlich schwer verst~ndlich, wenn man nicht zu sehr kiinstliehen Er-kl~rungen greifen woll~e 2.Die EntwiekNng dee Quantenmechanik ha~ far die Behandlung dieser Probleme durchaus neue Gesiehtspunkte geliefert: Z u n~chs~ ist in den neuen ,,Modellen" die Ladungsvergeilnng v~liig andersartig 3 als in den Bohrschen Modellen (namlich AbMingen wie e-r), was berei~s ein ganz anderes Kr~f~espiel zwischen ,,neu~ralen" Atomen nach sich ziehen warde. Wesenttieher aber u~d entsehe~dend f~ir das Verst~ndais dee zwischen neutralen Atomen mSglichen Yerhal%ngsweisen erweist sich ein eharakteristisch quantenmechanisches Schwebungsph~nomen, welches nahe verwandt ist mit den yon I-Ieisenberg au~gefundenen Resonanzschwebungen.

1. In the classical theory there is no difficulty in treating the effect of radiation damping on the scattering of light by a free electron in so far as it is a result of the conservation of energy. In the non-relativistic approximation the equation of motion of a free electron under the influence of a light wave iswith the periodic solution The total energy radiated per second is thenand the total cross-section(1) isFormula (1) differs from the Thomson formula by the factor 1/(1 +κ2). This factor becomes appreciable for energies ħν ≥ 137mc2.

No abstract

1. By expanding the radiation field in a series of spherical waves the complete expressions for the field emitted by an electric and magnetic 2l-pole are obtained (§§ 1, 2).2. It is shown that the wave emitted by a (electric or magnetic) 2l-pole has an angular momentum about the z-axis Mz = mU/ν (U = total energy), where m, according to the orientation of the 2l-pole in space, can assume the values −l, −l + 1, …, + l (§ 3). The angular momentum is contained in that region of the field in which the product EH decreases as r−3.3. By quantizing the waves it is shown that the angular momentum of a light quantum emitted by a 2l-pole behaves like the angular momentum of an electron in a central field of force without spin (commutation relations, etc.) (§ 4). The angular momentum of a single light quantum is an integral multiple of ħ.