Рассматривается исходный неводный электролит TSE 2016 на основе карбонатов и его влияние на электродную систему с катодным кобальтатным покрытием. После эксперимента в электролитебыло определено наличие новых углеродных сигналов m/z =154 1,4-димеркаптобутан-2,3-диол и полимерного соединения m/z =206 Диэтил 2,5-диоксагександиоат. Продуктами анодного окисления электролита при заряде кобальтата лития являются 1,4-димеркаптобутан-2,3-диол и (Е)-бут-2-ен-1,4-дитиол. The initial carbonate-based non-aqueous electrolyte TSE 2016 and its effect on the electrode system with a cathode cobalt coating are considered. After the experiment, the presence of new carbon signals m/z =154 1,4-dimercaptobutane-2,3-diol and the polymer compound m/z =206 Diethyl 2,5-dioxahexanedioate was determined in the electrolyte. The products of anodic oxidation of the electrolyte during the charging of lithium cobaltate are 1,4-dimercaptobutane-2,3-diol and (E)-but-2-en-1,4-dithiol.

Исследуются высокочастотные упругие колебания слоистых волноводов, состоящих из повторяющихся ячеек, каждая из которых представляет собой пакет из упругих слоев. Колебания в подобных структурах (фононных кристаллах) характеризуются тем, что в определенных частотных диапазонах, называемых запрещенными зонами или полосами запирания волновода, наблюдается эффект полного отражения плоских гармонических волн, падающих из внешнего полупространства на фононный кристалл. Для описания упругих колебаний в слоистых фононных кристаллах, расположенных между двумя полупространствами, на основе метода матриц переноса разработаны математическая модель и численно устойчивый алгоритм вычисления проходящего через ячеистую структуру волнового поля. При этом амплитудные коэффициенты перед собственными формами продольных и поперечных волн в полупространствах (коэффициенты прохождения и отражения) находятся в форме разложения по собственным значениям матрицы переноса ячейки. Предложена классификация запрещенных и разрешенных зон в слоистых анизотропных фононных кристаллах, основанная на анализе волновых чисел Блоха, соответствующих собственным значениям матрицы переноса ячейки, и асимптотики полученных полуаналитических соотношений. В запрещенных зонах первого типа все волны Блоха являются затухающими, в то время как в зонах второго типа незатухающие волны Блоха не возбуждаются. Происходит это за счет особенностей их поляризации и граничных условий на интерфейсе периодической структуры и внешнего полупространства. При изменении параметров падающего поля, например, направления распространения плоской волны, зоны второго типа непрерывно трансформируются в разрешенные зоны, в которых амплитудные и энергетические коэффициенты прохождения оказываются достаточно малыми. Поэтому с инженерной точки зрения зоны с малым коэффициентом прохождения подобны классическим запрещенным зонам. Приведены результаты численного исследования коэффициентов прохождения и волновых чисел распространяющихся волн, демонстрирующие особенности формирования запрещенных и разрешенных зон в анизотропных слоистых фононных кристаллах.