Über die Verbreiterung von Spektrallinien. III

Holtsmark, J.; Trumpy, B.

doi:10.1007/bf02980634

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“…The first attempt to experimentally investigate the Stark broadening of neutral copper lines was made in 1925 by Holtsmark and Trumpy [2], but the first reliable determinations were published in 1987 by Fleurier [3] (in preliminary form by Fleurier and Maulat [4]) and by Neger and Jäger [5]. Theoretical values of the Stark broadening parameters for a number of neutral copper lines were determined using the semiclassical method by Grishina et al [6,7] according to Griem et al [8] and by Sibgatullin et al [9] and Babina et al [10] according to Cooper and Oertel [11], where the 'back reaction' of the perturbed emitter on the perturbing electron is taken into account.…”

Section: Introductionmentioning

confidence: 99%

Stark broadening calculations of neutral copper spectral lines and temperature dependence

Zmerli¹,

Nessib²,

Dimitrijević³

et al. 2010

Phys. Scr.

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The aim of this work is to theoretically determine Stark broadening parameters of 5105.54, 5700.24, 5782.13, 3273.96 and 3247.54 Å neutral copper spectral lines. Our results are compared with available experimental and other theoretical data. The results obtained are also used for the continuation of our investigation of the temperature dependence of Stark widths of neutral atom spectral lines in order to improve existing methods for the scaling of Stark broadening parameters with temperature.

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Section: Introductionmentioning

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Stark broadening calculations of neutral copper spectral lines and temperature dependence

Zmerli¹,

Nessib²,

Dimitrijević³

et al. 2010

Phys. Scr.

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Über die Stoßdämpfung der Quecksilber‐resonanzlinie

Orthmann¹

1925

Annalen der Physik

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Bekanntlich ist eine Spektrallinie niemals absolut scharf, sondern hat immer eine gewisse Intensitatsverteilung Jn mit einem Maximum Ja an einer Stelle Lo, die man als den Ort der Spektrallinie bezeichnet. Die Breite der Linie wird meist gemessen durch ihre sogenannte Halbwertbreite. Hierunter versteht man den Abstand derjenigen Stelle in der Skala der Wellenlangen oder Schwingungszahlen, an der die Intensitat auf die Halfte der maximalen gesunken ist, vom Ort des Intensitiitsmaximums. Fiir die Breite einer Spektrallinie, die von einer sehr dunnen leuchtenden Schicht emittiert wird, werden die folgenden 5 Ursachen angegebenl) : 1. Der Dopplereffekt, 2. die Strahlungsdampfung, 3. die Lorentzsche StoDdarnpfung, 4. die zwischenmolekularen Felder, 5. die von den Gasmolekulen hervorgebrachten Storungen Hat die emittierende Schicht eine endliche Dicke, so kann dadurch ebenfalls die Intensitatsverteilung der Linie beeinflufit werden. Betrachtet man statt der Emissionslinie die Absorptionslinie, so mu8 der Absorptionskoeffizient fiir eine sehr dunne Schicht dieselbe Abhangigkeit von der Wellenlange zeigen wie die Intensitat der Emissionslinie, wenn in beiden Fallen dieselben verbreiternden Ursachen auftreten, da das Verhaltnis beider innerhalb der Linie konstant sein muD. Von den obigen Ursachen ist der Dopplereffekt und die Strahlungsclampfung stets vorhanden. Sie lassen sich, von der stationiiren Bahnen. 1) Vgl. z. B. J. Holtsmark u. Trumpy, Ztschr. f. Phys. 31. 5.803. 1925. fiber die Sto/3dampjung der Quec7csilberresonanzlinie. 603 Nach der Theorie von Lorentzl) wird der Strahlungsoder AbsorptionsprozeB eines Elektrons durch einen Zusammen-stoB mit einem anderen Molekul unterbrochen. Diese Unterbrechung liefert nach dem Fourierschen Theorem eine Verbreiterung der Linie. Ihre Halbwertbreite ist durch 1 A V = --2n Togegeben, wenn 2, die mittlere Zeit zdschen zwei Zusammen-stoBen und Y die Schwingungszahl pro Sek. ist. Die alteren Meaaungen haben ergeben, daB die StoBzahl, die man annehmen muB, um die Verbreiterung zu erklaren, die sogenannte ,,optische StoBzahl", 18 bis 32 ma1 grol3er ist als die gaskinetische StoBzahl.2) Will man diese Theorie von Lorentz in die Sprache der Quantentheorie iibersetzen, so mu13 man den Anschauungen von Bohr, Kramers und Slatera) folgen. Hiernach muB maa zur Berechnung der optischen StoBzahl fur das absorbierende oder emittierende Atom den Radius der angeregten Bahn einsetzen, wodurch die StoBzahl wesentlich groBer wird als die gaskinetische.Die Vermutung, daB die zwischenmolekularen Felder Grund zu einer Spektrallinienverbreiterung geben, ist zuerst von Stark4) ausgesprochen worden auf Grund der Tatsache, daB diffuse Linien meist einen betrachtlichen Starkeffekt zeigen. Holtsmark5) hat dann die Linienverbreiterung berechnet, unter der Annahme, daB die elektrischen Pelder der umgebenden Molekule genugend raumlich und zeitlich konstant sind, um den in konstanten Feldern gefundenen Starlreffekt zu erzeugen. In einer neueren Arbeit weist er gemeinsam miti Trumpye) fur einige Linien, die eine...

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Deutsche Physikalische Gesellschaft

1936

Angewandte Chemie

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Gruudsatzlich unterscheiden sich die neuen z weiund d r e i t e i l i g e n Rohren von den bisher gebrauchlichenl) dadurch, da13 beide Enden ebenso eng ausgezogen sind wie die mittleren verengten Rohrenteile, in denen sich der arsenspiegel abscheidet. Dadurch werden diese Rohrenenden auch noch fur die Herstellung von Arsenspiegeln verwendbar, und die Glihrohre wird in ihrer Gesamtlange fur den Arsennachw eis ausgenutzt. Eine neue zweiteilige Gliihrohre, die nur aus 2 weiten und 3 engen Rohrstiicken besteht, gestattet also ebenfalls eine 4fache Benutzung wie die frihere sogenannte Arsendoppelrohre init 3 weiten und 4 engen Rohrteilen. Mit der dreiteiligen A4rsengliihrohre, die bez. der Anzahl von weiten und enpen und IV, bei den dreiteiligen fur die Gliihstellen IV, V und VI; zu diesem Zweck wird die Rihre dann einfach umgedreht. Sind die Arsenspiegel ziemlich stark (>lo-15 As), so ist das Vertreiben dieser Spiegel durch vorsichtiges Erwarmen weniger ratsam; wenn es sich nicht um den Nachweis kleinster Arsenspuren (<:1--2 y As) handelt, kann man diese Rohren trotzdem auch noch in der entgegengesetzten Richtung bmutzen.Bei der bisher iiblichen Forni der Gliihrohren rnit ver-lidtnismal3ig weiter Anfangsoffnung wird d r Gasstrom unmittelbar hinter der Gliihstelle beim iibergang in den verengten Rohrenteil nicht unwesentlich gebremst 3, ; hierdurch werden im Verein mit der Erhitzung im Gliih-+ Abh. 1. Zweiteilige Arsengliihrijhre.Rohrstiicken und ihrer Gesamtlange (ungefahr) der friiheren Arsendoppelrohre entspricht, kann man sogar 6mal die Arsenprobe ausfiihren. Am zweckmafligsten ist es, b e i d e Rohrenenden mit G u m m i s t o p f e n zu versehen, um die Gliihrijhre mit dem einen Stopfen in das Ansatzstuck vom Trockenrohr des Xarsh-Liehig-Apparates einzusetzen und mit dem anderen in waagerechter Lage in der Klammer des Eisengestells z u befestigen; dadurch wird die Benutzung von Papier zur Befestigung des Rohrenendes in der Klammer vermieden. I n Abb. 1 und 2 sind die Gliihstellen in der Reihenfolge ihrer Benutzung durch romische Ziffern bezeichnet, die Pfeile geben die Richtung des Gasstromes wahrend des Erhitzens der einzelnen Gliihstellen an. Durch vorsichtiges Vertreiben der entstandenen Arsenspiege12) kann man die Rohren fur die weiteren Gluhstellen benutzbar machen, d. h. bei den zweitezgen Rohren fur die Gliihstellen 111 1) 0. Lockemann, diese Ztschr. 34, 396 [1921]. 8 ) GfLockemann,, ebenda 48, 199 [1935]. VERSQMMLUNQSBERICHTI Deutsche Physikalische Gesellschaft. Tagung des Gauvereins Niedersachsen in Hamburg am 8. und 9. Februar 1936. W. Lochte-Holtgreven, Gel1']: ,,EinfluP des Druckes auf die Pridissoziation." Die Druckabhangigkeit der Pradissoziation einiger Linien legt die Deutung nahe, daB das Storgas die Potentialkurven des leuchtenden Molekiils deformiert und gewisse obergange dadurch erleichtert. Die Neigung des Schwefels zur Polymerisation 15Bt erwarten, daB dieser Effekt i m S,-Spektrum bei hohem S,-Druck besonders groB ist. Das Experiment zeigt, da13 im ersten Pradissoziationsgebiet bei h = 2799...

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Über die Verbreiterung von Spektrallinien. III

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